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schied 2 R war aber nicht konstant, sondern nahm mit wach- 
sender Wellenlänge regelmässig zu. Die Kurve I Fig. 4 stellt 3 
als Funktion von £ dar. Wir sehen, dass diese Kurve inner- 
halb dem untersuchten Intervall einen geradlinigen Verlauf 
hat, und dass ihre Verlängerung die Abscissenachse in einem 
Punkte links vom Anfangspunkt, aber ganz in der Nähe des- 
selben, schneidet. Die Eigenschwingungsdauer des Resonators 
war also proportional zu der Länge des Resonators, vermehrt 
um c:a 9 mm, welche Korrektion vom T hermoelem ente in 
der Mitte des Resonators und dem umgebenden HEbonitkörper 
herräöhren därfte. | 
2. Es ist von Interesse die fär 5 erhaltenen Werte mit 
denjenigen zu vergleichen, die sich aus der Maxwell'schen 
Theorie ergeben. Abraham !) findet, von den Maxwell'schen 
Grundgleichungen ausgehend, fär die halbe Wellenlänge der 
Grundschwingung eines stabförmigen Leiters, den Ausdruck 
Stablänge X (1 + 5,6 e?) 
1 
IT VA lognat a 
ist, falls « das Verhältnis der Länge des Stabes zum Radius 
seines Querschnittes bedeutet. Um Uebereinstimmung zwischen 
Beobachtung und Theorie zu erreichen zeigt es sich nötig, 
ausser der theoretiscehen Korrektion 5,6 e?, die an der HEinheit 
anzubringen ist, noch die fräher erwähnte Korrektion von 0,9 
cm zu dem so erhaltenen Werte zu addieren. Ich habe auf diese 
Weise die folgende Tabelle bekommen: 
!) M. Abraham, Wied. Anno. 66, p. 435, 1898. 
