30 Karl F. Lindman. [LI 
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cm) ist, so ist die Differenz AR negativ und ihr absoluter 
Betrag nimmt mit wachsendem R zu. Ist aber R << Ro 
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(= 23 cm), so ist Slet innerhalb eimes weiten Intervalles und 
zwar bis RB =e:a 11 cm positiv und nimmt mit abnehmendem 
Werte von B zu. Die Kurve' II, Fig. 4 stellt > als Funktion 
von B dar. Die Abweichung der Kurve II von der Kurve I 
veranschaulicht die Veränderung der Differenz fc 3 Den wei- 
lö 
teren Verlauf dieser Veränderung von See wollen wie spä- 
ter diskutieren. | 
Der Oscillator iäbt also eine gang deutliche Einwirkung 
auf die mit einem geradlinigen Resonator gemessene Wellen- 
länge aus. Wenn die Eigenperiode des Resonators grösser als 
die des Oscillators ist, so ist die Wellenlänge kleiner als die der 
freien Figenschwingungen des Resonators und der Unterschied 
nimmt mit wachsender Eigenperiode zu. Ist aber die HFigen- 
periode des Resonators kleiner als die des Oscillators, so ist die 
Wellenlänge innerhalb eines weiten Intervalles grösser als die 
der freien Eigenschwingungen des Resonators und der Unter- 
schied nimmt mil abnehmender Eigenperiode zu. | 
Zusammenfassend können wir sagen: Wenn ein gerad- 
liniger Resonator mceht isokron mit dem Oscillator sehwingt, so 
wirkt der Oscillator auf die mit dem Resonator gemessene Wel- 
lenlänge im allgemeinen so ein, dass er diese Wellenlänge in 
nähere Uebereinstimmung mit der seiner eigenen Grundschwin- 
gung bringt, wobei diese Einwirkung mit wachsendem Unter- 
schiede der Perioden der beiden Instrumente zunimmit. . 
2. Es fragt sich jetzt, wie diese Einwirkung der pri- 
mären Wellen auf die gemessene Wellenlänge zu Stande kommt. 
Beim Messen der durch Reflexion erzeugten stehenden Wellen 
hat man nach der Poincaré-Bjerknes'schen Theorie!) zwei Sys- 
1) Vel. V. Bjerknes, Wied. Ann: 44, p. 92; 1891. 
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