Afd. A. N:o 15] Ueber die multiple Resonanz. 33 
System der stehenden Wellen in eimem konstanten Verhältnis in 
der Richtung gegen den Oscillator verschoben ist. Die Dämp- 
fung des Resonators muss hier zwar kleiner als die des Os- 
cillators sein, aber der Unterschied ist bei der offenen Form 
des Resonators nicht allzu gross. Die primären Wellen beein- 
flässen also die Resonatorschwingungen während eines grossen 
Teiles ihres ibrigens sebr kurzen Daseins. Ohne hier näher 
auf den Mechanismus der so entstandenen ,,Schwebungen" ein- 
zugehen, muss der totale Effekt derselbe sein, als ob die Eigen- 
periode des Resonators sich etwas verändert hätte. Wenn wir 
uns dieser Ausdrucksweise bedienen, so können wir demnach 
das obige experimentelle Ergebnis auch so ausdräcken: 
Der Oscillator wirkt auf die Periode eines mit ihm nicht 
in: Resonanz stehenden geradlinigen Sekundirleiters so ein, dass 
er diese Periode in etwas nähere Uebereinstimmung mit seiner 
FEigenperiode bringt, wobei diese Ewmwirkung mit wachsendem 
Unterschiede zwischen den beiden Perioden zunimmt. 
3. Die stehenden Wellen in dem betrachteten Intervalle 
(R = 29,2 cm bis R=11,1 cm) waren am schärfsten ausgebil- 
det, als der Resonator isokron mit dem Oscillator war, d. h. 
die Schwingungen des Resonators waren dann, scheint es, am 
wenigsten gedämpft. Mit wachsendem Unterschiede zwischen 
den Perioden der beiden Instrumente nahm die Steilheit der 
Interferenzkurven ab und also wahrscheinlich auch die Dämp- 
fung der Resonatorschwingungen zu. Dies geht zum Teil 
schon aus den in Figg. 5 und 6 aufgetragenen Kurven hervor. 
Als ein relatives Mass fär die Steilheit oder ,, Höhe" der steh- 
enden Wellen mag hier das Verhältnis zwischen der Ordinate 
des zweiten Maximums und dem Mittel der Ordinaten der bei- 
den ersten Minima benutzt werden. In der folgenden Tabelle 
sind einige Werte dieser Grösse, die mit Q bezeichnet ist, zu- 
sammengestellt. R bedeutet, wie fräher, die Länge des Reso- 
nators. 
