Afd. A. N:0 15] Ueber die multiple Resonanz: 50 
dung des 10,4 cm langen Oscillators und des entsprechenden 
12 cm langen Resonators fand ich fär die mit Q bezeichnete 
Grösse die Werte 2,38 und 2,10 bei den Abständen 90 cm und 
164 cm resp. zwischen Spiegel und Oscillator. Der Abstand 
ewisehen Spiegel und Oscillator it also, wemnigstens wenn er 
nicht sehr klein ist, keinen FEinfluss auf die Steilheit oder Höhe 
der stehenden Wellen aus. E 
4. Wir kehren jetzt zu der aus der Tabelle p. 29 ge- 
wonnenen Kurve II in Fig. 4 p. 25 zuröck, um ihren weiteren 
Verlauf zu diskutieren. Wir sehen, dass diese Kurve zwischen 
R =10,1 cm und R =8,8 cm von der einen Seite der Kurve 
I zu der anderen diskontinuierlich äbergeht, um dann, die 
Kurve I schneidend, im Intervalle R =738,8 cm bis R=>5 cm 
horizontal zu verlaufen. Die Ursache zu dem Sprunge 
wird uns klar werden, wenn wir zuerst das horizontale 
Stäck der Kurve betrachten. In diesem Intervalle ist die 
halbe Wellenlänge unabhängig von der Länge des Resona- 
tors und zwar = 8 em, d. h. ziemlich genau =3 von der 
halben Wellenlänge der Grundschwingung (24,2 cm). Es kann 
also wohl nicht bezweifelt werden, dass dieser konstante Wert 
8 cm der halben Wellenlänge von der ersten ungeradzahligen 
Obersehwingung der Oscillatorwellen herrährt. 
Nach der Theorie von Abraham!) haben die Oberschwin- 
gungen eine geringere Dämpfung als die Grundschwingung. 
Mit abnehmender Länge hat die Dämpfung des Resonators 
stetig zugenommen, so dass sie, sobald die HEigenperiode des 
Resonators in die Nähe von der Oberschwingung des Osocilla- 
tors kommt, kleiner als die Dämpfung der Oberschwingung 
ist. För die gemessene Wellenlänge ist dann innerhalb ge- 
wisser Grenzen nur die Periode der Oberschwingung mass- 
gebend. 
Diese Auffassung wird noch dadurch gestäötzt, dass die 
stehenden Wellen, welche noch bei der Resonatorlänge 11,1 
cm ziemlich flach waren (vgl. Fig. 6, p. 32), jetzt sehr steil, ja 
sogar steiler als bei der der Grundschwingung entsprechen- 
1) M. Abraham 1. ce. 
