Afd. A. N:o 15] Ueber die multiple Resonanz. 43 
bis 4 mm, wobei diese Maxima sehr flach waren. Beim Ab- 
stande 7 cm zwischen Spiegel und Resonator war aber der 
Ausschlag um c:a 1 mm kleiner als bei den naheliegenden Ab- 
ständen 6 und 3 cm. Wegen dieser schwachen Wirkung habe 
ich diese Versuche mehrmals wiederholt und bin, dabei immer 
zu demselben Ergebnis gekommen. 
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Die erste ungeradzahlige Oberschwingung (3 X5=12 om), 
die zwar viel deutlicher hervortrat, machte sich aber auch in 
der Steilheit der Interferenzkurven nicht ganz so viel geltend, 
als dies bei den Versuchen mit dem 19,5 langen Erreger (s0v- 
wohl mit als ohne Reflektor) der Fall war. Die Ursache hierzu 
hliegt vielleicht, wenigstens zum Teil, in der Verschiedenheit 
der Dämpfungsverhältnisse des Erregers und des Resonators. 
Bei zunehmender Länge und Periode nimmt zwar die Dämp- 
fung beider Instrumente ab, aber nicht in demselben Grade 
bei beiden, sondern, wegen des grösseren Querschnittes und 
der Funkenstrecke, erheblich langsamer bei dem Erreger. TIst 
der Resonator z. B. 12 cm lang, so ist seime Dämpfung im 
Verhältnis zu der der entsprechenden Oberschwingung des 
30,8 cm langen Erregers nicht so gering, als die Dämpfung 
des 8 cm langen Resonators im Verhältnis zu der der Ober- 
schwingung des 19,5 cm langen Erregers. Folglich kann auch die 
FEigenperiode des Resonators sich in jenem Falle mehr geltend 
machen als in diesem. 
C. Versuche mit einem möglichst stark gedämpften Resonator. 
I. Die Dämpfung des angewandten geradlinigen Resona- 
tors ist hauptsächlich durch seme Ausstrahklung von ,Sekun- 
därwellen" bedingt. Nur in seiner Mitte wird ausserdem ein 
Teil der von ibm aufgefangenen Energie von dem Thermo- 
elemente konsumiert. Ich habe schon bei einer fräheren Gele- 
genheit !) die Dämpfung eines geradlinigen Resonators dadurch 
! K. F. Lindman, , Ueber Stationäre elektrisehe Wellen" (Helsingfors, 
1901) p. 38. 
