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in 'hohem Grade steigern können, dass ich sehr dänne Platina- 
drähte in den Sekundärleiter einschaltete. Es war zu erwar- 
ten, dass ein solcher stark gedämpfter Resonator eine noch 
grössere Abweichung der Kurve II (Fig. 4, p. 25) von der 
Kurve I[ bewirken sollte. 
Um unter Beibehaltung eimer messbaren Stromstärke eine 
möglichst grosse Dämpfung zu erzielen, schaltete ich in die 
beiden, in die dännen Hohleylinder des Resonators einschieb- 
baren Kupferdrähte je einen c:a 41 mm langen und 0,0208 mm 
dicken Eisendraht ein (Eisendrähte bewirken nähmlich, wie ich 
konstatiert habe, eine bedeutend grössere Dämpfung als gleich 
dicke Platinadrähte). Dies konnte leicht so bewerkstelligt wer- 
den, dass die beiden 1,2 mm dicken Kupferdrähte D, D' (Fig. 
10), die der dänne an ihren Enden gelötete Eisendraht F ver- 
einigte, mittels Siegellack an einen diännem Glasstab G& be- 
fertigt wurden. Das freie Ende des: Drahtes D wurde in den 
einen Hohlcylinder des Resonators eingeschoben, während ver- 
schieden lange Rohre (C) aus dännem Kupferbleche iäber das 
freie Ende des Drahtes D' geschoben werden konnten. Der 
andere Hohleylinder des Resonators wurde mit einem ganz 
äbnlichen Leiter versehen. Ohne die Zusatzröhre C hatte der 
Resonator dann eine Länge von 22 cm. 
2. Mit diesem 22 cm langen Resonator nahm ich zuerst 
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die von den 19,5 cm langen Oscillator Fe 24,2 cm) erregten 
stehenden Wellen auf. Der Öscillator war dabei mit Reflek- 
tor versehen und stand c:a 150 cm von dem ebenen Spiegel 
entfernt. Die'so erhaltene Interferenzkurve (1; Fig. 11) hat eine 
sehr regelmässige Form. Die Minima steigen jedoch ziemlich 
schnell in die Höhe und das fräher (p. 33) definierte Verhält- 
