Afd. A. N:o 15] Ueber die multiple Resonanz. 53 
3:0o. Ein stabförmiger Oscillator sendet (in Uebereinstim- 
mung mit der Theorie und fräheren auf andere Weise gemach- 
ten Erfahrungen) ausser einer stark gedämpften Grundselhwin- 
gung eine harmonische Reihe von weniger gedämpften Ober- 
schwingungen ungerader Ordnung in den Luftraum aus. 
4:o. Wenn die Länge eines geradlinigen Sekundärleiters 
verkleinert wird bis die Eigenperiode des Leiters in die Nähe 
der Periode der ersten ungeradzgahligen Oberschwingung des 
Oscillators kommt, so geht die mit ihm gemessene Wellenlänge 
iber in die der Obersehwingung und bleibt dann konstant 
bis die Pigenperiode des Sekundärleiters in die Nähe der zwei- 
ten ungeradzahligen Obershwingung des Oscillators kommt, wo 
eine ähnliche Veränderung der gemessenen Wellenlänge wieder 
eintritt. 
5:0. Wenn man die Dämpfung eines Sekundärleiters, der 
von der Grössenordnung des Oscillators ist, durch Einschaltung 
dinner FEisendrähte vergrössert, so wichst der im Moment 2:0 
erwähnte Finfluss des Oscillators auf die mil dem Sekundär- 
leiter. gemessene Wellenlänge, so dass diese bei geniigend star- 
ker Dämpfung des Sekundärleiters in erster Linie vom Oscilla- 
tor abhängt. 
6:0. Wenn man einen solchen stark gedämpften Sekun- 
därleiter iiber die Isokronitätslänge hinaus passend verlängert, 
so erhält man in ihm einen indifferenten Detelstor fir die 
primären Wellen. Mit Hilfe eines solehen Sekundärleiters ge- 
lang es, die Kurve objektiv im Luftraume vorkommender stehen- 
der elektrischer Wellen nachzuweisen, und dadurch also ein 
möglichst vollkommenes elektrisches Analogon zu den stehenden 
LTachtwelen zu erhalten. 
7:0o. Die objektiv vorkommenden stehenden elektrischen 
Luftwellen zeigen direkt die wellenartige Natur und starke 
Dämpfung der von einem Hertzschen Oscillator erregten und 
durch die Luft fortgepflanzten elektromagnetischen Störungen. 
Sowohl die Grundsechwingung des Oscillators als ihkre erste un- 
geradzahlige Oberschwingung treten in den aufgenommenen 
