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welche Gleichung mit der Gleichung (16) in der oben zitier- 
ten Arbeit identisch ist. 
In Anschluss an die letzte Gleichung mögen ser fol- 
gende Betrachtungen hinzugefägt werden : 
Wir denken uns eine homogene, ebene Fläössigkeitsschicht, 
deren Dicke d, nicht allzu klein ist, auf beiden Seiten von 
gesättigtem Dampf derselben Flässigkeit umgegeben. Von 
dieser Schicht nehmen wir einen bestimmten Teil A in Be- 
tracht, dessen Gewicht = 1, dessen Volumen somit o&, ist und 
der längs seines ganzen Umkreises mit anderen Teilen. der- 
selben Schicht in Berährung steht. yr 
Ohne Änderung der Temperatur und des Volumens möge 
nun die Flässigkeitsschicht so deformiert werden, dass die 
beiden freien Oberflächen, während sie eben und parallell 
bleiben, vergrössert werden und die Dicke somit einen klei- 
neren Wert d annimmt. Die ganze freie Oberfläche von A, im 
Anfangszustande SS wird jetzt Es und -erhält folglich den 
Zuwachs | 
2400 JeprkO Ger I NERE 
a eld a) 
Die Arbeit, welche zur Uberwindung der Molekularkräfte bei 
dieser Deformation verrichtet wird, ist somit : 
PR ES NG 1 å 
(14) v=520l2-)= Hal 
Wenn 4 aus dem Anfangzustande bei konstanter Tem- 
peratur in gesättigten Dampf äbergehen wärde, so wäre zur 
Uberwindung der Molekularkräfte die Arbeit E-w erforderlich. 
Das Verhältnis dieser Arbeit zur Arbeit W bezeichnen wir 
mit » und setzen somit: 
(15) TS a 
Die Gleichungen (14) und (15) geben: . 
IRAN E w 
16 Sr rek RARE 
a FAL (G 2) n 
