LI] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. II. 3 
Die Komponente der Vektoren 6,5,S nach irgend einer 
Richtung x ist bestimmt durch die Gleichungen 
C ECE, = Hör By T Por Ib (7) 
C Ör = Ds By AR OM 255 ö (8) 
1 
5 SES, = (& KÖ: = &; Oy (9) 
wo y, Zz zwei zu einander und zu Xx senkrechte Richtungen 
bedeuten. Die drei Richtungen x y 2 bilden ein Rechtssystem. 
Man kann beispielsweise &, auch als die Resultante zweier 
Bewegungszäge von magnetischen Induktionen ansehen, näm- 
lich By mit des Geschwindigkeit B. und B. mit der Geschwin- 
digkeit By!). 
Die Gleichung (9) darf nur auf Feldintensitäten ange- 
wandt werden. Wwelche Inuduktionen in Bewegung laut den 
Gleichungen (1), (2) und (3) zugehörig sind. 
2. Wir stellen uns vor, dass eine Kontaktstelle in einem 
Stromkreise elektrische Induktionsröhren aussendet, die eine 
jede die totale Potentialdifferenz HF (die elektromotorische 
Kraft des Kontaktes) besitzen. Unter Umständen kann auch 
ein Kontakt. solche Induktion konsumiren, und haben auch 
dann die in den Kontakt eingezogenen Röhren jede eine to- 
tale Potentialdifferenz = £. Ueberall sind diese Röhren von 
magnetischen Röhren begleitet,laut den Gleichungen (1) und (2). 
Was die weitere Bewegung der ausgesandten elektrischen 
Röhren betrifft, so kann man am einfachsten annehmen, dass 
sie mit ihren Enden am Kontakte haften, sich mit beibehaltener 
Potentialdifferenz verlängern, bis dass sie sich an die Strom- 
bahn anlegen, dort die dem Leitungswiderstande entsprechende 
Feldintensität & verursachen und in die Strombahn mit einer 
gewissen Geschwindigkeit seitwärts eindringen, wo ihre Ener- 
gie sowie die der sie begleitenden” magnetischen Röhren in 
Wärme umgesetzt wird. In den Leitern bleibt die Intensität 
E sowie "eine entsprechende magnetische Feldintensität be- 
stehen. Nach dem Ohm'schen Gesetze wird angenommen, dass 
J=4q06 (10) 
1) Vergl. Sll I, Art 5 und 8. 
