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Röhre sei beim Drahte CE =06G mit den Komponenten OE 
=6E cosa =E, parallel dem Drahte und CO=F6 sin a = 
— (E, senkrecht zum Drahte. Wir nehmen hierbei die 2-Achse 
nach der Richtung OC senkrecht zum Drahte, die y-Achse nach 
der Richtung OY parallel dem Drahte und der Stromrichtung; 
folglich ist die x-Achse nach räckwärts von der Figurebene 
gerichtet.. Laut Gleichung (8) erhalten wir die totale magne- 
tische Feldintensität 
d=—= EVpsin? a — = EBV» costa (13) 
oder DE — CRD = DS (14) 
Ihre Richtung ist daher nach vorwärts von der Figurebene, 
wie Mazxwell-Poynting”s drittes Princip es fordert (Gleichung (2)). 
Der von der Komponente &, im Drahte hervorgerufene 
Strom ist nach unserer fräheren Definition - 
Ju =/2 VB, is=e [CB cos? a ds. . (15) 
Diesen Strom nennen wir den Körperstrom; er bedingt nur 
den einen Theil — = EB» cos? a der magnetischen Feldintensität. . 
Der zweite Theil -— EB, sin? a wird durch die Bewegung der 
Komponente &, hervorgerufen. Die Anzahl der zum Drahte 
senkrechten Induktionsröhren, welche die Randkurve des Quer- 
schnittes oder irgend eine nahe liegende Kurve im Dielektri- 
kum in der Zeiteinheit durchschneidet, bezeichnen wir als den 
PFlächenstrom 
jbenbr 4 BV, De ds = & | EB» sin? a ds, (16) 
welcher im Vereine mit dem Körperstrom den totalen Strom 
J=J +/=e [CB ds =/28, ds CE 
