8 A. F. Sundell. [N:o 23 
wenn wir dl = CC” setzen. Vom positiven Pole der Säule bis 
zu A ist daher die verlorene Potentialdifferenz = 9, —qg,', und 
vom negativen Pole bis zu B ist der Verlust = g'—q,. Fär 
das Stäck AB bleibt daher die nöthige Potentialdifferenz 
9 — 9! zuriöck. 
4. Da keine Anhäufung elektrischer oder magnetischer 
Induktion im Drahte zulässig ist, muss man annehmen, dass 
die ganze Energie in den Röhrenstäcken CG sowie in den sie 
begleitenden magnetischen Röhren vom Drahtstäcke CC' emp- 
fangen und in Wärme umgesetzt wird. Denken wir uns die 
Röhrenstäcke CG aus der Drahtfläche rundum herausgesetzt, 
so bekommen wir eine Kegelfläche, die einerseits von der Rand- 
kurve des Drahtquerschnittes, andrerseits von der Aequipoten- 
tialfläche durch C” abgegrenzt ist. Die Breite CG' dieser Fläche 
kann als unendlich klein gegen die beiden Grenzkurven be- 
trachtet werden. Der Energiestrom durch diese Fläche kommt 
dem Drahtstäcke CC" = dl zu gute. Durch ein Flächenelement 
CG.ds=cosadlds ist der Emnergiestrom = c EG cos a dl ds 
=0$ ds dy; durch die ganze Kegelfläche strömt daher in der 
Zeiteinheit die Energie 
fögderier, (19) 
5. Dieses Resultat wollen wir auf das ganze äussere 
elektromagnetische Feld erweitern. Wir theilen das Feld durch : 
