LI] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. II. — 11 
J'dq =>8 ig [EB costa ds = ef&B cos? a dlds (20) 
oder J'd9g= e fe cose dl, ds= JE cos a dl,, (20 a) 
wo dly = CK = CC" cos?a — dl cos?a ist. . Fär den Flächenstrom 
erhalten wir laut (16) 
j'dp = edg | EB» sina ds = ef EB, cos asin?adlds (21) 
oder j'dqQ.= ef EB» cosa dl; ds = JE cos a dl, (21 a) 
wo dl, = CM = CC" sin?a — dl sin?a gesetzt ist. Der erste Theil 
kann dem Drahtstäcke CK oder MC" zugeordnet werden, der 
zweite Theil aber dem Drahtstäcke CM, welches vom Röhren- 
stäöcke CL bei der schrägen Bewegung längs der Strecke LM 
nach der Lage MD durchdrungen wird. Beide Theile zusam- 
men ergeben den Energieverbrauch im Drahtstäcke CC = 
CK + KC' = CK + CM. 
Wir können auch diese Energietheile als die Komponenten 
des HEnergiestromes durch die von CG erzeugte Kegelfläche 
betrachten. Gemääss der Gleichung (9) haben wir 
GS, = ec E.H, =e 6 Bpsin a, 
(G= fr BN COS KA 
Der erste Theil ist fär die von CL beschriebene, gegen den 
Draht senkrechte Ringebene zu integriren und ergiebt, weil 
CL = dl, cotg a, 
«fe VB» cos a« dl, ds = JE cos a dla. 
Der zweite Theil gehört der von LG erzeugten Cylinderfläche: 
efEB cos a dl, ds = JE cos a dl,. 
Es erscheinen daher wieder die Ausdräcke (20 a) und (21 a). 
