LT] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. II. 13 
brochen. Dabei bleibt parallel dem Drahte die Feldintensität 
E cos a sowie die entsprechende magnetische Feldstärke. 
Eine Brechung der elektrischen Induktionsröhren beim 
Eintritt in den Leiter wirkt nicht auf die Stärke des Körper- 
stromes, denn nach dem Brechungsgesetze!) ist & cos a' = 
E cos a, wo &' und &' die Werthe im Leiter sind. Die normale 
Komponente der elektrischen Feldintensität wird aber ver- 
ändert laut der Gleichung &' &' sing'=eGEsina. Die ent- 
sprechende freie Oberflächenladung ist & sin a — & sin & = 
Esin a ( 1— 2, ) 
3 
Im extremen Falle, wenn die Dielektricitätskonstante e& 
im Leiter sehr gross ist, wird sin &' sehr klein und die Kom- 
ponente G sin &' ist unmerklich. Der gebrochene elektromagne- 
tisehe Wellenstrahl fällt mit der Einfallsnormale zusammen. Im 
Leiter ist kein zur Oberfläche normales Kraftfeld vorhanden und 
: d SUNE : 
die entsprechende magnetische Intensität TT EB» sin? « muss sta- 
TE : ” : [3 
tisch sein, da von äusserem Felde nur die Komponente EB» cos?0 
hereinzieht. Die freie Ladung der Oberfläche erreicht ihr Maxi- 
mum & sin & und "die entsprechende wahre Ladung ist 
=e Essin a. 
Da das Ende jeder HEinheitsröhre eine HFEinheit wahrer 
Elektricität enthält, so werden von den /' Röhren, die den 
Flächenstrom bilden, die Elektricitätsmenge j'=e& | EB, sin?a ds 
an der Grenzkurve eines Querschnittes vorbei transportirt. 
Nach der gewöhnlichen Vorstellung befördert der Körperstrom 
durch jeden Querschnitt in der Zeiteinheit die HElektricitäts- 
menge J' = e | EBp cos? a ds, beide Ströme zusammen daher 
die Menge 
Ja Je e fEBo ds. 
Ein Transport negativer Elektricität wird hierbei als aeqvi- 
!) Abraham-Föppl, 'Theorie der Elektricität, I, 1904, S. 147. 
