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be aber, das im zweiten Köntakte £, liegt, besitat ein Poten- 
tialgefälle — FE, in der entgegengesetzten Richtung. Das ganze 
Gefälle ist daher EF, + FE, — FE, = F,. In gleicher Weise haben 
wir die Potentialdifferenz in der zu E, gehörigen Röhre cdab 
oder EH, = FE, + EE; — E,, wovon E, + E, auf ed + ab, — FE, 
aber auf da im £, kommt. 
Dabei haben wir die im allgemeinen sehr kleinen Poten- 
tialgefälle (punktirte Pfeile) nicht beachtet, welche fär den Strom 
durch die Kontakte erforderlich sind. Hieräber wird später 
näher erörtert werden. Diese Theile einberechnet kann man die 
elektrischen Induktionsröhren, wie die magnetischen, als ge- 
schlossene Ringe betrachten. 
12. Das System J, erzengt fär sich an einem Orte des Fel- 
des die elektrische Feldintensität &', und eine magnetische Feld- 
intensität Ö',=— (CE Bi'o, das System Ja die Intensität 
HG. —=— LC VB'o. Die Geschwindigkeiten BV» hängen ab 
von den Leitungsverhältnissen und der Gestalt der Strombahn 
sowie vielleicht auch von der Lage der Kontakte in der Strom- 
bahn. Die totale magnetische Feldintensität ist durch die 
Vektorgleichung 
6'=— (16 Bo) + [GB] (23) 
angegeben. Hierist es nicht ausgeschlossen, dass die Geschwin- 
digkeiten VB', verschiedene Werthe haben können, z. B. wenn 
die elektrischen Induktionsröhren mit ihren Enden längs der 
Strombahn gleiten, wie in 3. Das Linienintegral von &' ist 
för jede die Strombakn einmal umkreisende Kurve 
Jar ds= TT E [E," Bi7y']s ds — i (C, V'oolds, 
oder, weil die beiden Integrale rechts die Anzahl der die Kurve 
in der Zeiteinheit durchschneidenden elektrischen Induktions- 
röhren angeben, 
[SKARS 
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