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eine Röhre bade (punktirt) bei b an, endigt bei c; die Theile ba 
+ de besitzen zusammen das Potentialgefälle £, — FE, in der 
Stromrichtung abed; auf das Stäck ad in F, kommt das ent- 
gegengesetzt gerichtete Gefälle — F,; das ganze Gefälle ist 
daher FE, — Es— E, = — Es, gegen den Strom gerichtet. 
An einer BStelle der Strombahn werden die Intensitäten 
EE, und E, algebraisch superponirt und erregen die Induktion 
e (EC, — E,;) =D; — Dz, wo E,, Da numerisch genommen sind. 
Der Strom geht im Sinne der grösseren elektromotorischen 
Kraft und besitzt die Intensität | 
pil i (ägdes, ne (25) 
Die von den Kontakten fär sich gelieferten Ströme werden 
daher in entgegengesetzten Richtungen superponirt. Man kann 
die Erscheinung auch so auffassen, dass sich die Induktion D, 
gegen die Strombahn mit der Geschwindigkeit Bp bewegt, eine 
mit D, in gleicher Richtung gehende Induktion D, aber sich 
mit derselben Geschwindigkeit von der Strombahn weg ent- 
fernt. : ; 
Die magnetische Feldintensität an einem Orte ist auch hier 
die Resultante der separaten Intensitäten laut der Vektorglei- 
chung (23) in 12. Das Linienintegral von &' wird 
NE ords Lp (6 By') + [G' Ban']) as=1 (7, FE 
weil J, numerisch zu nehmen ist. 
An einer Stelle der Strombahn wird die Energie J (E,—E>) 
pro Längeneinheit und Zeiteinheit konsumirt; in der ganzen 
Strombahn wird daher die Joule'sehe Wärme 
W=J(E,— E)=(J, — J) (Ei — EP) (27) 
erzeugt. Die beiden Kontakte wärden aber, wenn jede fär 
sich Wwirken wäörde, die Energie J, E£, FJ, E, aussenden, die 
um den Betrag J, EE, + Ja FE, grösser als W ist. . Fär diesen 
Ueberschuss wie fär den in 13. erwähnten Mangel an Energie 
missen wir Rechenschaft ablegen. 
