LI) Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde II. 21 
mit ungleichnamigen Elektricitäten geladenen Leitern liegenden 
Niveauflächen stark zusammengedräckt werden. An den Be- 
legungen be und ch geschieht die Theilung der Röhren abed; 
die Röhrenenden bei b, sowie die bei ec, bewegen sich in ent- 
gegengesetzten Richtungen, gegen den Draht und äber den 
Rand der Belegung gegen den Zwischenraum be. In gleicher 
Weise begegnen sich die Röhrenenden bei e und A und bilden 
die gegen £j ziehenden Röhren fehg. 
Wir erhalten daher den gewänschten Effekt auch durch die 
Vorstellung, dass die Röhrentheile ab und ed bei ihrer An- 
näherung an den Leitungsdrähten mit ihren Enden an den 
Belegungen af und be, resp. dg und ch haften. Dem äusseren 
- Ende der bei b gebrochenen Einheitsröhre möässen wir die ne- 
gative, dem inneren (in E; eimtretenden) Ende die positive 
Einheitsladung zuschreiben. Die bei ce, e und A erscheinenden 
Röhrenenden verhalten sich in ähnlicher Weise. 
17. Die Bewegung der J, Röhren abed brauchen wir 
nicht weiter zu erörtern. Die J, zu £, gehörigen Röhren efgh 
aber zeigen besondere Eigenthämlichkeiten. Die Feldintensität 
in den Theilen ef und gh ist gegen den Strom gerichtet, wel- 
chen &, allein durch die austretenden Röhren eh erregen wirde. 
Wir haben daher angenommen, dass auch die Bewegungsrich- 
tung dieser Theile umzuwerfen ist. Dadurch haben wir eine 
in £, eintretende Röhre fehg mit Feldintensität in der vor- 
handenen Stromrichtung erhalten, von welcher die aus HE; 
austretende Röhre eh einen Theil bildet. Die totale Potential- 
differenz ist mit beiden Vorstellungen verträglich. Gehört 
die Röhre zu Es, so hat der Theil fg die Potentialdifferenz FE, 
im Sinne des von £3 zu erregenden Stromes, die Theile ef und 
gh zusammen die Potentialdifferenz F,—HE, in der entgegen- 
gesetzten Richtung; das totale Gefälle wird daher FE, — (E,— Es) 
= + £,, wie in 14. Werden aber die Röhren zu £, gerech- 
net, so haben alle Theile das Gefälle in der Stromrichtung und 
wir erhalten das Totalgefälle £,— FE; (in fe + hg) + E. (in eh) 
= £,. Die Richtung der Feldintensität und die Bewegungs- 
richtung eines Röhrentheiles hängen daher nach folgender Regel 
von einander ab: zwei einander mit ihren Enden berährende 
Röhrentheile bewegen sich beide gegen die Strombahn, oder 
beide von ihr weg, wenn ihre Feldintensitäten dieselbe Rich- 
