LI] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde II. 23 
Durch eine Integration längs einer magnetischen Kraftlinie 
wie in 5. äber ein Flächenband von der Breite dl (Abstand 
zweier nahe liegenden Niveauflächen) rund um den Leitungs- 
draht erhalten wir 
av J en LGR | rd SAG 
Weitere Integrationen äber die Röhrentheile ab -+F ed und äber 
den Raum, welcher die gemeinsamen Niveauflächen enthält, 
ergeben die an die Leitungsdrähte gelangende Energie 
Plona ss (ER BÄR YA VORE R 
und der Emergiestrom nach FE 
(J —J)) Es, 
wie oben. 
20. Wir därfen es aber nicht als sicher annehmen, dass 
die elektrischen Induktionsröhren parallel den Leitungsdrähten 
verlaufen. Die Wirkung eines entgegengesetzt geladenen Kon- 
densators (oder eines dem Strome entgegen wirkenden Kontak- 
tes) lässt sich mit derjenigen eines grossen Leitungswiderstandes 
vergleichen. Die Möglichkeit liegt daher nahe, dass die Erden 
der resultirenden elektrischen Induktionsröhren sich schräg gegen 
die Strombahn stellen, wie wir oben in 3. angegeben haben. 
Die Zeichknung Fig. 2. in 5. wärde eine Darstellung der 
Energiewanderung von Z, nach den Leitungsdrähten und nach 
E, (vom Bogen AB vertreten) ergeben. Das Gebiet AEB ent- 
hält sämmtliche den beiden Kondensatoren gemeinsame Ni- 
veauflächen und jeder Röhrentbeil FH besitzt die Potential- 
differenz E,. Die äbrigen Niveauflächen EC, ED schneiden 
die Leitungsdrähte unter schrägen Winkeln, d. h. sie sind am 
Drahte kegelförmig mit dem Drahte durch die Spitze des 
Kegels. Bei der Anwendung der Gleichung (28) ist die resul- 
tirende magnetische Feldintensität nach (23) zu berechnen. 
Die Integrationen liefern fär den Energiestrom nach FE, den 
Betrag (J, — J,) E,, wie oben. Weiter ergiebt wie in 5. die In- 
