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Strom in 14. und 15. anbetrifft, liefert das Ende a Fig. 6. der 
aus £, kommenden Röhren ad an die Aussenseite von af die 
Elektricitätsmenge + J, ab; davon wird die Menge J, mit der ein- 
tretenden Röhre fg zuräöckgeliefert, der Rest J, — Ja wird längs 
des Drahtes transportirt, u. s. Ww. 
25. Diese Anschauungen sind unschwer auf eine belie- 
bige Anzahl Kontakte in der Strombahn zu erweitern. Jeder 
Kontakt sendet in der Zeiteinheit eine Anzahl J elektrischer 
Röhren mit der Potentialdifferenz £ des Kontaktes aus, welche 
Anzahl nach dem Ohm'schen Gesetze von der elektromotori- 
schen Kraft des Kontaktes und dem Leitungswiderstande der 
Strombahn abhängt. Die eigenthömliche Vertheilung der elek- 
trischen Feldintensität in eimer solchen Röhre zwingt aber jeden 
anderen Kontakt eine gleiche Anzahl Röhren mit der ihm 
zugehörigen Potentialdifferenz auszusenden resp. einzuziehen. 
Die totale Potentialdifferenz jeder an die Leitungsdrähte ge- 
langenden Röhre wird mithin = Z £; ein dem Strome entgegen 
wirkender Kontakt liefert an diese Summe ein negatives Glied. 
Bezeichnen wir ein positives Glied mit EF”, ein negatives 
Glied numerisch mit £” und den ganzen Leitungswiderstand 
mit £, so bekommen wir die resultirende Stromstärke 
(ZE — ZE"): RB= XJ; 
in der Summe rechts entspricht ein negatives Glied einer ne-. 
gativen elektromotorischen Kraft. 
Jeder positive Kontakt liefert die Emnergie F" ZJ föra 
mirte Peltier'sche Wärme), jeder negative Kontakt empfängt 
aber die Energie E” ZJ (producirte Peltier'sche Wärme). Fär 
die Drähte bleibt die Energie 
(ER —YPNEJ=EB.SJ 
als Joule'sche Wärme äbrig. 
Die vom resultirenden Felde an die Drähte gelangen- 
den elektrischen Induktionsröhren körnen als mit ihren Enden 
an den beiden nächsten Kontakten haftend betrachtet werden. 
Ausserdem giebt es fär jeden negativen Kontakt sekundäre 
Röhren von der Potentialdifferenz des Kontaktes, die in den 
Kontakt eintreten. 
