LI] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde II. 37 
welche unabhängig von der erreichten Potentialdifferenz ist. 
Fir jedes durch die Strecke dz in der Berährungsschicht pas- 
sirtes Grammmolekäl ist die zu verrichtende Arbeit 
LR SE gt SSL ER 2 BT, 
Der Transport eines Grammmolekäles von der koncentrirteren 
zur verdännteren Lösung erfordert daher die Arbeit 
A=2 RTlog ?! n=f8 IPesaNd, 
wo das Integral auf die Beriährungsschicht auszudehnen ist. 
Diese Energie muss daher an die Berährungsschicht (in der 
Form von Wärme) geliefert werden. Ueberdies ist Wärme 
erforderlich fär den Transport der unzertheilten Molekäle so- 
wie fär die vermehrte Dissociation in der verdiännten Lösung: 
33. In der Beräöhrungsschicht wird mithin durch die 
elektrolytische Diffusion ein elektrisches Feld unterhalten, oder 
wir können diese Schicht als einen geladenen Kondensator be- 
trachten; die Flächen, bei welechen die Lösungen mit den kon- 
stanten Dräcken p, und p, anfangen, bilden die Belegungen 
dieses Kondensators und besitzen die oben berechnete Poten- 
tialdifferenz z. In Hinsicht auf dieses elektrische Feld muss 
die Berährungsschicht als ein Dielektrikum betrachtet werden; 
kommen aber elektrische und magnetische Induktionen von 
aussen herein, so wird ihre Energie in Joule'sehe Wärme um- 
gesetzt,d. h. die Berährungsschicht verhält sich gegen diese In- 
duktionen wie ein Leiter. 
Sowohl die elektrostatische Kapacität dieses Kondensators 
wie auch seine Ladung und elektrische Energie sind unbe- 
kannt; fär die Theorie des Stromes sind nur die möglichen 
Veränderungen seiner Energie von Bedeutung, und diese kön- 
nen wir berechnen. 
34. Stellen wir uns jetzt vor, dass wir die beiden Lö- 
sungen durch eine äussere Leitung verbinden können, ohne 
dass dadurch neue elektromotorische Kontakte entständen. Die 
elektrische Induktion in der Berährungsschicht geräth sogleich 
in Bewegung nach aussen, gerade wie bei einem sich entla- 
denden Kondensator. Die aus der Berährungsschicht heraus- 
