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tretenden elektrischen Induktionsröhren legen sich an die 
Strombahn, treten in sie hinein und bilden den elektrischen 
Strom. Die Potentialdifferenz zr und das elektrische Feld in 
der Berährungsschicht werden aber hierdurch nicht geschwächt; 
denn die elektrolytische Diffusion geht unverändert vor sich 
und stellt dieses Feld in voller Stärke immer: wieder her. 
Es seien AB Fig. 8. die koncentrirte, CD die verdännte 
Lösung, BC die Berährungsschicht sowie AFD der Schliess- 
draht. Aus BC treten die Induktionsröhren von der Rich- 
tung cb heraus und liefern in AB und CD die Feldintensitäten 
ab und ed. Da auch in BC dieselbe Feldrichtung -vorhanden 
sein muss, denken wir uns, dass die Potentialdifferenz Ein BC 
in die Theile E—F' und FE" zerfällt; der erst genannte Theil 
strömt heraus und liefert die fär den Strom ih der Leitung 
CDFAB nöthige Potentialdifferenz. Der Theil FE” aber entspricht 
einer gleichen Anzahl. eintretender Röhren mit der entgegen- 
gesetzten Feldintensität b'c' 
Die Entstehung von r können wir uns so vorstellen, 
dass jede Theilschicht dx Fig. 8. eine Induktion von der Rich- 
tung e aussendet; ausserhalb der Schicht wird hierdureh die 
fär den Strom fölhige Feldintensität in gehöriger Richtung 
(Pfeile £, gy) geliefert.!) 
35. Zu der oben dargestellten gemeinsamen Bewegung 
der Tonen von der koncentrirten zur verdännten Lösung 
kommt jetzt ihbre Wanderung in entgegengesetzten Richtungen, 
mit den Geschwindigkeiten Bi und B, hinzu und wir erhalten 
in den Lösungen die Stromstärke 
TJ ==0 09 
1) Diese Anschauung benutzt Poynting um die Entstehung der elektro- 
motorischen Kraft in einem im magnetischen Felde sich bewegenden Drahte 
zu erklären. Poynting II, S. 294. 
