LI] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde II. 39 
oder nach (34) =O ge, 
wo q der Querschnitt der Flässigkeitssäule ist. 
Auch in der Berährungsschicht haben wir dieselbe Strom- 
stärke. Durch die oben erwähnten einströmenden Röhren ha- 
ben wir in der Schicht dz die Feldintensität &' und es gilt 
hier die Energiegleichung i 
Cz az ge &' (Vr + Va) dry = J EC' dx 
oder die Stromgleichung J=0C, ar ge (Br + Ba)» 
genau wie in den homogenen Lösungen. 
36. Wie schon erwähnt worden ist, wird die Potential- 
differenz £ im Kontakte durch die elektrolytiscehe Diffusion 
fortwährend in einer konstanten Stärke aufrechterhalten, ange- 
nommen, dass die Wanderung der Ionen keine Koncentrations- 
veränderungen hervorbringen. Die zu ersetzende Energie ist 
= JE, der im ganzen Stromkreise entwickelten Joule'schen 
Wärme entsprechend. Da die Erscheinung bei konstanter ab- 
soluter Temperatur vorsichgehen soll, muss diese Wärmemenge 
in jeder Zeiteinheit dem Kontakte zugefährt werden, d. h. der 
Kontakt konsumirt die Wärme W=—=C2JE (Peltier'sche Wärme). 
Kann man diese Wärme kalorimetrisch messen, so wird die 
elektromotorische Kraft des Kontaktes aus der Gleichung 
Lå 
nach 
erhalten. 
In unserem Falle geht auch diese Kraft direkt aus den 
osmotischen Dräcken oder den TIonenkoncentrationen hervor 
laut der Gleichung (40). 
37. Seine Theorie der Kontaktspannung hat Nernst!) 
auch auf Kontakte zwischen Metallen und Flässigkeiten 
ausgedehnt,. bei denen die elektrolytische Lösungstension 
des Metalls den osmotischen Druck der einen Lösung er- 
setzt. Die erlangten Formeln haben sich sehr gut be- 
1) L. e. 8. 665. 
