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Ladungen der Elektronen gleich gross wie die der einwerthigen 
Ionen, so werden auch an metallischen Elektroden die zur 
Neutralisation der von den elektrischen Induktionsröhren 
herbeigefihrten Elektricitäten nöthigen Ladungen immer zur 
Hand sein. 
Das elektrische Feld in einer metallisehen Strombahn 
befördert daher durch jeden Querschnitt in der Zeiteinheit 
die Elektricitätsmenge 
JE=00 (Br FF Bun), 
wo wir mit d anstatt C « die Dichte der dissociirten Molekäle 
FE, E, bezeichnet haben. Die Geschwindigkeiten B, uud B, 
wie auch die Dichte d sind gänzlich unbekannt. Die Elektri- 
citätsmengen + q d By und — 4 dB, verschieben sich gegen 
einander in entgegengesetzten HRichtungen. An das Ende 
eines Drahtes, der als Kathode in Berährung mit einem Elek- 
trolyten dient, wird mithin vom Strome die Ladung — q dB, 
herbeigefährt, aber gleichzeitig die Ladung -+q JB, davon 
weggeschafft, d. h. hier föhrt der Strom die positive Ladung 
q I (By + Bi) weg; analog an einer metallischen' Anode. 
Die Joule'sehe Wärme in metalliscehen Leitern wärde da- 
her, wie in Fläössigkeiten, durch die Reibung der Elektronen 
gegen die materiellen Molekäle entstehen. Die Reibungen 
P, und P, sind aber gänzlich unbekannt. | 
41. Wenn die Enden der elektrischen Induktionsröhren 
sich unter gewissen Winkeln längs der Strombahn bewegen, 
so ist der Strom, wie oben in 3. gezeigt wurde, aus dem Kör- 
perstrome und dem Flächenstrome zusammengesetzt, deren 
Summe gleich der Stromstärke in anderen Theilen der Strom- 
bahn, z. B. in einer elektrolytiscehen Lösung, ist. Der Körper- 
strom befördert daher zu wenig Elektricität und wir sind ge- 
zwungen anzunehmen, dass der Flächenstrom die fehlende 
Menge mitfährt, d. h. die wahre Ladung am Ende einer In- 
duktionsröhre nimmt Theil an der Bewegung der Röhre, wie 
wir es uns schon oben in 8. vorgestellt haben. 
Herr Professor H. A. Lorentz hat die konvektive Bewe- 
gung der Elektronen an die Spitze seiner Elektronentheorie 
gestellt. Die HEigenschaften des elektromagnetischen Feldes 
