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On l'obtient sous cette forme en employant 
comme une valeur suffisamment approchée de 
[pes 
| (Says) rae. 
Ts 
Si la déformation n'affecte pas les points limites, on aura, au lieu du 
système ci-dessus, 2» équations, exprimant que Ay et ses (n — 1) dé- 
rivées s'évanouissent aux points de divergence. 
Nous allons maintenant faire voir que la solution de l'équation diffé- 
rentielle (2), qui est linéaire par rapport à Ay, est donnée en méme temps 
qu'on a trouvé la solution générale de l'équation différentielle page 7 déter- 
minant la fonction cherchée y. 
En effet, soit cette solution 
y ESSE € y € +++ Con) a 
où c &...c, désignent des constantes introduites par l'intégration. Si 
l'on donne à ces constantes les valeurs nouvelles e, +eAc, % +eAG; 
ce Cm +6 A €, la fonction éprouvera un changement qu'on pourra expri- 
r=2n 
i d ; ee 
mer par € A y, car il est = « [9 A FH RK, où R désigne un reste 
trm Cr 
qui s'évanouit avec e. Il est évident que y He A y satisfait à la même 
équation différentielle que y. Substituons donc y +e Ay à y dans cette 
équation, divisons la nouvelle équation par e et passons à l'équation limite, 
en rendant e = 0. Cette équation sera précisement l'équation linéaire en 
A y donnée ci-dessus. D'un autre côté, on a, quand ¢ converge vers zéro, 
qui est par conséquent la solution générale avec ses 2n constantes arbitraires. 
Pour la détermination de ces constantes, on a, si la déformation embrasse les 
