A N:o8) Untersuchungen aufdem Gebiete d.Spektrallinienstruktur. 5 



vom violetten Ende des Spektrums dritter Ordnung bedeckt, 

 und in den Spektren höherer Ordnung macht sich dieser 

 tfbelstand immer fiihlbarer. Praktisch känn man daher 

 höchst im Spektrum vierter Ordnung beobachten. 



Als ein Mäss fiir die Leistungsfähigkeit eines Spektral- 

 apparates nimmt man das Auflösungsvermögen und das 

 Dispersionsgebiet desselben. Das Auflösungsvermögen ist 

 der kleinste Abstand ål, bei dem zwei Spektrallinien im 

 Apparat noch getrennt erscheinen. Je kleiner ål, um so 

 grösser die auflösende Kraft. Das Auflösungsvermögen bei 

 der Wellenlänge l känn durch den Quotienten l/ål gemes- 

 sen werden. 



Das Dispersionsgebiet wird als die Grösse des maxima- 

 len Wellenlängengebietes, das mit dem Apparat analysiert 

 werden känn, definiert. Bezeichnet man dasselbe mit dl, 

 den Gangunterschied der interferierenden Strahlen mit 7, 

 so gilt 



l 2 ) 



(1) dX=-=-> 



7 <7 



y 



wenn Q =— die Ordnungszahl des Spektrums ist. 

 I 



Der viel behandelten Theorie der Beugungsgitter ent- 

 nehmen wir die folgenden zwei, fiir uns wichtigen Gesetze: 



1. Wenn d die Gitterkonstante, cl. b. den Abstand homo- 

 loger Punkte zweier Gitterspalten, (p n und (p h die Winkel 

 bezeichnen, welche das Hauptbiindel bezw. das h:te gebeugte 

 Nebenbiindel mit der Gitternormale biidet, so ist 



hl 



(2) sin (p h — sm (p = ± — - • 



d 



2. Ist m die Gesamtstrichzahl, h die Ordnung des Spekt- 

 rums, so känn man mit dem Gitter zwei Spektrallinien von 

 der Wellenlängendifferenz ål trennen, wenn 



l hm 



