A N:o 8) Untersuchungen auf d. Gebiete der Spektrallinienstruktur. 9 



dargestellt. Fig. 2 a giebt die zugehörige Lichtverteilung 

 wieder. Die rote Wasserstofflinie ist deiunacli doppelt. Die 

 Entfernung der Komponenten von einander ist 0,u Å. E., 

 ihre Intensitäten verhalten sicli wie 10 : 7. 



Als Beispiel einer Linie mit mehreren Trabanten ist in 

 Fig. 3 die griine Quecksilberlinie (X 5 461 Å. E.) wiederge- 

 geben. 



Wie schon S. 2 hervorgehoben, ist die Miclielson sche 

 Interferometermethode theoretisch niclit olme Bedenken. 

 Die Sichtbarkeitsknrve wird, wie K a y 1 e i g Ii 10 ) nachgewie- 

 sen bat, eindeutig bestimmt nur wenn die betreffende Spek- 

 trallinie symmetriscb ist. In den meisten Fallen känn man 

 daber nur eine niögliclie Gestalt der Linie angeben. 



Frei von diesen Bedenken sind das Stufengitter von 

 Micbelson 18 ) sowie das Interferometer von P e r o t & 

 F a b r y ") und das Plattengitter von L u m m e r und 

 Gehrcke. 22 ) Ancb in anderer Beziehung sind die ge- 

 nannten drei Apparate fur das Studium feiner Spektral- 

 linien gut geeignet, denn sie besitzen ein grosses Auflösungs- 

 vermögen und sind zugleich verhältnismässig bequem zu 

 benutzen. Die Zabl der mit ibnen ausgefiihrten Unter- 

 sucbungen ist deshalb bedeutend. 



Alle drei spektroskopiscben Apparate beruhen auf der 

 Verwendung von Interferenzen sehr liohen Gangunterschie- 

 des. Wie S. 5 angefiihrt, hängt das Auflösungsvermögen 

 einer Gittereinrichtung von dem Produkte km ab. Da m 

 ans tecbnischen Grunden kaum mehr vergrössert werden 

 känn, so versuchte man die Dispersion durcb Vergrösserung 

 des zweiten Faktors k, d. h. der Ordnungszahlen der Spek- 

 tren, zu steigern. Wäbrend bei den gewöhnlicben Gittern 

 schon in der zweiten Ordnung eine teilweise tiberlagerung 



