2 Gunnar Nordström, (LVIII 



tionstheorie ebenso gut wie in der Herglotz'schen Me- 

 chanik. Die Ursache, weshalb Herr Mie seiiie Gleichung 



a —yih=^- 



mit meiiier Theorie unvereinbar fand, lag in den von mir 

 benutzten Zustandsvariablen. Dies verständlich zu machen, 

 ist sehr einfach. 



Wird eine Grösse H einmal als Funktion der v -\- 1 unab- 

 hängigen Variablen <a, a^, »2, . . . . «y, aufgefasst, einmal 

 als Funktion der ebensovielen unabhängigen Variablen 

 OJ, 1^1, §2> • • ' ' ^v> und bestehen zwischen den Grössen m, au ^j 

 Beziehungen von der Art 



(ii = /3i (co, «!, Of2^ • • • • <^pJy 



so ist ia 7^ in den beiden Fallen nicht dieselbe Grösse. 



Die Giiltigkeit der Gleichung (a) ist deshalb davon abhängig, 

 welche Grössen ausser m man als Zustandsvariablen wählt. 

 In § 3 werde ich zeigen, dass die Gleichung in meiner 

 Gravitationstheorie besteht, wenn man als Zustandsvariablen 

 fiir die Materie diejenigen Grössen wählt, die Herglotz 

 mit a,y bezeichnet. Da ich friiher ganz andere Zustands- 

 variablen gebraucht habe, ist es verständlich, dass Herr 

 Mie durch Benutzen der Gleichung (a) in meiner Theorie 

 zu falschen Schliissen gelangen konnte. 



Da die Entwickelungen, die sich auf die Herglotz'sche 

 Mechanik grunden, nicht ganz anschaulich sind, will ich, 

 bevor ich auf dieselben eingehe, eine ähnliche Aufgabe be- 

 handeln, die bedeutend einfacher ist, weil sie sich auf den 

 Fall bezieht, dass der betrachtete Körper unter einem all- 

 seiten Normaldruck steht. 



§ 1. Das dynamische Potential einer kompressiblen Fliissigkeit. 



In seinem Buche iiber das Relativitätsprinzip § 34 d) be- 

 handelt Herr v. L a u e ^), sich auf die Untersuchungen von 



*) M, v. Laue, Das Relativitätsprinzip, 2 Aufl. Braunscliweig 1913. 



