A N:o 20) Die Mechanik dcf. Körjier und die Gravitation. 



Herrn Pia ne k ^) stiitzeiid, das »dynamische Potential» fur 

 einen Körper, der unter einem allseitigen Normaldruck steht. 

 Ich will nun die Betrachtungen des Herrn v. L a u e so 

 verallgemeinern, dass in dieselben die Gravitation in tJber- 

 einstimmung mit meiner Gravitationstheorie beriicksichtigt 

 wird. Nach dieser Gravitationstheorie sind die physikali- 

 schen Vorgänge vom Gravitationspotential abhängig und 

 das in solcher Weise, dass die physikalischen Gesetze gegen 

 eine Ähnlichkeitstransformation invariant sind. Einem 

 Vorgang, der beim Herrschen eines äusseren Gravitations- 

 potentials 0a sich abspielt, entspricht beim Herrschen eines 

 anderen äusseren Gravitationspotentials Oa ein Vorgang, der 

 aus dem ersteren dadurch erhalten wird, dass sämtliche 

 Längen, Zeiten und iibrige Grössen mit bestimmten Poten- 

 zen von 0a/0a multipliziert werden. Setzt man 



0a 



(1) 



SO gelten zwischen den Grössen beim äusseren Gravitations- 

 potential 0a und den entsprechenden gestrichenen Grössen 

 beim äusseren Gravitationspotential ^a' die Beziehungen ^): 



Fiir Gravitationspotential 0' = 0/qi, 



■» Länge 



» Volumen 



-> Zeitintervall 



» Geschwindigkeit 



» Elektrizitätsmenge 



» träge Masse 



» Druck 



(2) 



Energie 



/' =cpl, 

 V = q)3 V, 

 t' =cpt, 



e' =^ €, 

 m' = m/cp, 



p' =pM 



E' = E/q^, 



r=r/<f, 

 S' =s. 



» abs. Temperatur 

 » Entropie 



Die letzte Beziehung folgt aus den beiden vorhergehenden 

 und dem zweiten Hauptsatz. 



^) M. Plan ek, Ann. d. Phys. 26, p. 1, 1908. 



*) G. Nordström, Ann. d. Phys. 42, p. 533, 1913; vgl. auch G. Nord- 

 ström, diese Berichte LVII. 1914—1915. Afd. A. N:o 22, die Tabelle p. 2, wa 

 indessen die jetzt mit (p bezeiciinete Grösse mit x bezeichnet ist. 



