4 Gunnar Nordström. (LVIII 



Mit Hilfe der Transformationsformeln (2) känn jeder 

 Vorgang so transformiert werden, dass das Gravitations- 

 potential in einem beliebigen Raum-Zeitpunkt e.nen vor- 

 geschriebenen transformierten Wert 0' = 0/(f erhält. Da 

 weiter die physikalisclien Gesetze auch gegen Lo rent z- 

 transformationen invariant sind, känn ein beliebiger Raum- 

 Zeitpunkt der Materie auf Ruhe transformiert werden. 

 Sämtliche Grössen, die den pliysikalischen Zustand in einem 

 Punkte der Materie cliarakterisieren, können also gleich- 

 zeitig auf Ruhe und auf ein vorgeschriebens Gra- 

 vitation spöte ntial transformiert werden. Wir wollen die 

 so transformierten Grössen durch den Index ° kennzeichnen. 

 Weil das Gravitationspotential gegen Lorentz transforma- 

 tionen invariant ist, hat man 



und die Gleichungen (2) im Verein mit den bekannten For- 

 meln f iir die Lorentz transformation ^) geben 







(3) 



(4) 



(5) 



(6) 



(7) 



q ist hier der Absolutwert der Geschwindigkeit, c die Licht- 

 geschwindigkeit. 



In einem Körper, zwischen dessen Teilen die Gravita- 

 tion wirksam ist, variiert der Druck streng genommen von 

 Punkt zu Punkt. Deswegen betrachten wir einen Körper- 

 teil von dem unendlich kleinen Volumen V. Die auf das 

 Gravitationspotential 0^ (das Normalpotential) transfor- 



•) Vgl. M. v. L a u e, 1. c. § 34. 



