8 Gunnar Nordström. (LVIII 



§ 2. Die Mechanik von H er g lo t z und die Gravitation. 



Wie wir im vorigen § den Betrachtuiigeii von Herrn 

 v. L a u e gefolgt sind, wollen wir nun bei der Betrachtung 

 der allgemeinen Mechanik deformierbarer Körper uns genau 

 an die Darstellung von Herrn H e r g 1 o t z ^) halten und 

 dieselbe manchmal Wort fiir Wort wiedergeben. 



Der deformierbare Körper bewege sich in irgendeiner 

 Weise. Die Koordinaten, die im Normalzustande den Punk- 

 ten des betrachteten Körperelements zukommen, sollen mit 

 S, /;, C bezeichnet werden. Zu den Bedingungen des Nor- 

 malzustandes gehört aber nun auch die, dass das Gravita- 

 tionspotential in dem betrachteten Körperelement den Nor- 

 malwert^ CP° hat. (Man känn naturlich auch hier 0^ = 1 

 annehmen). 



Ein Punkt §, //, ^ der Materie befinde sich zur Zeit / 

 an der Stelle x, y, z des Raumes 



(23) 



z = z (§, ,/, i i). 



Wir verfahren genau wie H e r g 1 o t z , fiihren irgendwie 

 eine Ortszeit t ein: 



(23a) t = t{ln,^,t\ |^>0, 



und setzen 



(23 b) 



SO dass anstått (23) geschrieben werden känn: 



(23 c) Xi = .r, {ly, £2, ?3, h), / = 1 , 2, 3, 4. 



Weiter mogen die partiellen Ableitungen der Xi nach den 

 I mit aij bezeichnet werden: 



^) G. H e r g I o t z , 1. c. 



