12 Gunnar Nordström. (LVIII 



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z/^ lässt sich nach der auch jetzt giiltigeii Formel 

 (17') von Herglotz durch die etj ausdriicken. Wir brau- 

 chen indessen diese Formel fiir das folgende nicht. 



Indem wir nuii zu § 5 der H er g 1 o t z'schen Arbeit 

 libergehen, nehmen wir mit ihm die Existenz eines kiiie- 

 tischen Potentials von der Form 



/ 



Od^dtjd^dt^) 



an. Dieses kinetische Potential, und also auch 0, soll 

 sowohl gegen Lorentztransformationen wie gegen Ähn- 

 lichkeitstransformationen (2) invariant sein, und weiter soll 

 dasselbe, wenn Ruhe und Normalgravitationspotential vor- 

 handen sind, die Form J^d^d// rf^d^ eines gewöhnlichen, von 

 den Deformationsgrössen und der Entropie abhängigen 

 kinetischen Potentials annehmen. Hieraus folgt, wie bei 

 Herglotz, fiir den allgemeinen Fall 



wo il{eij,e) eine Funktion der e,y und der Entropie « pro 

 Einheit des Normalvolumens ist. Gemäss (28), und (27) 

 (vgl. die Note p. 10) sind die e,y und ebenso a^^ Funk- 

 tionen von (p und den ö,y, und wir haben also 



(33) ^(a,;,(y,É) = .Q(^,y,e).aA, 



^) Wir benutzen in diesem und dem folgenden § durchweg die Be- 

 zeichnungen von Herglotz; <f bedeutet also nicht mehr das Gravita- 

 tionspotential. 



