16 Gunnar Nordström. (LVIII 



Hier siiid D uiid ]/\ — s^ Funktionen nur von den aij, nicht 

 aber von qp; fiir ]/l — s^ gilt nach (25) 



y^ 





Wir berechnen als Beispiel F^j. Nach (36) ist 



— ^^ , d0 d0 d0 



und wenn wir die Beziehungen 



dD , dD , dD , dD 



8 1 a^^ d 



l/r^^= 



beachten, erhalten wir 



DF,i=jo>*D4 



a^l-s^ a,\]/r^r^' 



Im Falle der Ruhe fallen die absoluten Spannungen 

 Fij fiir 1,7 = 1,2,3 mit den relativen zusammen ^). Weil 

 dann die letzte Formel in Fj^=p^cp^ iibergeht und weil der 

 Druck gegen Lorentztransformationen invariant ist, folgt, 

 dass auch im Falle der Bewegung 



JD zr= Jd" <j[)* 



der allseitige Normaldruck ist, der in der Fliissigkeit herrscht. 

 Ein Vergleich mit der Transformationsgleichung (5) zeigt, 



') Vgl. M. v. Laue, 1. c. § 29. 



