18 Gunnär Nordström. (LVIII 



_ _ ^ 4, 1, d0^ 



geschriebeu werdeii. 



Wir wolleii nun dF/dcp berechnen. Weil D nur von den 

 a,j aber nicht von cp abhängt, ist nach (37) 



?^— _i?^__i vi- — ^ 

 d(p~ Ddqj~ D,T'da'ijdq> 



1 -4 . ^0 



- — ■ VV/i 



- nrr 'da'ii 



und wir erhalten die gesuchte Gleichung ^) 



(48) y^^-^. 



Da (f mit dem Gravitationspotential proportional ist, 

 können wir hier cp das Gravitationspotential bedeuten las- 

 sen. Dann ist v/q) die Dichte der gravitierenden Masse^), 

 welche Herr Mie mit h bezeichnet. Diejenige Grösse, die 

 er mit H bezeichnet, ist in meiner Theorie gleich 



wo die 4 Komponenten der Feldstärke f des Gravitations- 

 feldes als von qp unabhängige Zustandsvariable anzusehen 

 sind; kommt auch ein elektromagnetisches Feld vor, treten 

 noch diesbeziigliche Glieder, die ebenfalls vom Gravita- 



') Fur einer kompressiblen Fliissigkeit erliält man die Gleichung ein- 

 facher durcli Differentiation des mit — D divldierten Ausdruckes (45) in 

 bezug auf qp. Man erhält durch Beachtung von (44), weil D und j/l— s- 

 nicht von g) abhängen, 



dF F 1 — '' 



- = -— »».;^g)' = -(F— 3/})= . 

 dcf (p ' ^ qpV-- ^' cp 



^) G. Nordström, Ann. d. Phys. 42. p. 537, 1913. 



