— 124 — 
Insättes detta värde pa v i eqvationen (1), sa blir 
f dr dx 
= — MM X k v Ar 4 pe 2n 5") I EE OR ar 3 . 
ac Bez di (3) 
Integreras denna eqvation, så erhålles | 
a 
‚ — al 
kv,e 
el Ceos(tVm —n?) + C,sin(tV m —n°)) rer 
och i 
4 
dx ER > er a Pr 
ee A (C,Vm- n’-nC) cos (!V m- n’) ee" — (CV m-n’+n C,) sin (V m-n?) er’ 
a . 
en EB A = .. . . “ss a eo 5 0 Museen (5). | 
a? —2an + m 
Om i eqvationerna (4) och (5) konstanterne bestämmas så, 
att x och A blifva noll på samma gång som t, så får man 
kav, Se ar kv, (m—an) z Fee 
h = ————— cos Bla n)esi; 2 I u Vm—n?)e" 
a? —zan m Vm—n?(a?— 2an + m) 
kav 
EN ee ge ac . . . . . . . . . . . LJ . . . . . . . . . . . . . . . . . (6), 
a — 2aNn + m 
och | 
kv Zn kv,,(a— Nn) 4 TR EA 
ae ARR sin (?! Vm—n’) e”" 
a—?2an tm Vm-—n:(a?—2an + m) 
kv, 
— 
cos (EV m—n?) en. er ee 
a? — 2an + m 
Om i eqvationen (6) hastigheten (h) göres lika med noll, så 
erhålles den tid, som nålen behöfver för ett utslag. Som kv, 
ingår såsom faktor i alla termerna, kan denna divideras bort, 
och denna eqvation visar följaktligen, att oscillationstiden är obe- 
roende af den värmemängd, som vid oscillationstidens början ut- 
vecklas i tråden. Då deremot a kan undergå förändring från en 
träd till en annan, sa kan oscillationstiden, då olika trådar be- 
gagnas såsom värmekälla, nagot variera. Om den af v, för en 
och samma tråd oberoende utslagstiden insättes i eqvationen (7), 
så erhålles utslagets storlek. Då i denna eqvation kv, ingår så- 
som faktor i alla termerna, så följer deraf, att för samma tråd 
äro utslagen proportionela med de utvecklade värmemängderna. 
