18 



uppställa ekvationen för strålen BS", betraktad såsom en 

 obegränsad rät linje, hänförd till det rätvinkliga axelsyste- 

 met OX & OY. Nu är 



(1) 

 samt 



p = 2 b tg i', 

 q = a tg i 



OT = r = (p+q) cotg i = a+2 b ^ 



och således ekvationen för strålen BS" eller räta linjen s" T 



xtg i _| y _ , 



a tg i+S btgi' ' atg i-|-2 b tg i' 

 X tg i + y = a tg i + 2 b tg i', 



(3) (x-a)tgi + y = 2 btgi'. 



Flyttas origo stycket a på den positiva jr-axeln eller utby- 

 tes koordinatsystemet mot det nya systemet 0'X & OY', er- 

 hålles ekvationen 



(4) xtgi + y = 2btgi'. 



Betecknas med /j, brytningsexponenten för ljuset från luft i 

 glas, är 



(5) sin i = ,a sin i'. 



Tänka vi nu att infallsvinkeln i varierar kontinuerligen från 

 0° till 90° och från 0° till —90°, få vi alla strålar BS", 

 belägna i samma plan, hvilka uppkomma af alla från S ut- 

 gående och i antydda plan belägna ljusstrålar. Strålarna 

 BS" tangera eller enveloppera en krokhnje, jämväl belägen 

 i förenämda plan. Samtliga strålar AS' synas utgå från den 

 fasta punkten O'. Vi skola då söka enveloppen till den 

 rörliga räta linjen 



