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V 



o < -^ < 4m. 



r 



v, 



2 



^=4p. 



r 



r 



Beachtet man, dass -^ nichts anderes bezeichnet als 



r 



die Centrifugalkraft im Punkte A, so känn das gefundene 

 Resultat auch folgendermassen ausgesprochen werden: 'e 

 nachdem die Centrifugalkraft im Punkte Ä kleiner, gleich 

 öder grösser als die vierfache Beschleunigung p ist, findet 

 der Fall 1), 2) öder 3) statt. Die Analogie mit dem ge- 

 wöhnlichen Kreispendel ist, wie man sieht, voUkommen. 

 Gehen wir jetzt weiter. Die Gleichung 3) ergibt 



r VE— |/"^2 _j_ ,.2 _ 2ar cos c/.' 



woraus folgt 



(4) ^^ t= P ^^ 



r J oVR— Yä2 4_ ,.2 — 2ar cos y* 



Die Zeit wird hierbei von dem Durchgange des beweg- 

 lichen Punktes durch den Bahnpunkt A aus gerechnet. 

 Setzt man nun 



(5) y = Va^ + r^ — 2ar cos y, 



so erhält man 



a^ -\- r^ — y"^ 



