228 



den icke ega de lör det mättade ångtillståndet karakteristi- 

 ska egenskaperna. Vi antaga derföre för mättade ångor 



Insättas här värdena på qj och / ifrån (1) och (2), så er- 

 hålles 



(3) ps^ = — - — k = c. 



Med kännedom af värdena på p och s för oHka tem- 

 peraturer kan man bestämma Jc och c i eqv. (3) såsom em- 

 piriska konstanter. 



Värdena på p äro på grund af Regnaulfs och andras 

 mätningar bekanta inom vidsträckta temperaturområden för 

 mättade ångor af flera särskilda vätskor. För den andra i 

 eqv. (3) förekommande variabeln s gäller den ur mekaniska 

 värmeteorins begge grundsatser härflytande formeln 



(4) s=^u + ,= ^ + ,, 



dT 



hvarest E betecknar värmeenhetens mekaniska eqvivalent, 

 r vätskans ångbfldningsvärme vid absoluta temperaturen T 

 och a vätskans specifika volym, u således specifika voly- 

 mens tillväxt vid öfvergången från det flytande aggregattill- 

 ståndet tiU det mättade ångtillståndet. För de flesta af de 

 vätskor, för hvflka p är bekant, känner man på grund a-f 

 utförda mätningar äfven värdena på r inom samma tem- 

 peraturgränser. Med kännedom af värdena på p för till- 

 räckligt nära hvarandra liggande temperaturer kan man 



äfven bestämma -r^, och c» kan betraktas såsom konstant 



inom de temperaturgebit, som försöken omfatta. Man kan 

 då på grund af formeln (4) beräkna u och s. 



Värdena på u hafva enhgt denna formel blifvit beräk- 

 nade af Zeuner för ett antal olika vätskor och anföras i de 



