über iStabuerbindwngcn nui reränderhchem Kraftangriff. 9 



Wegen der Symmetrie ist Il^^Il^, daher 



Pc 

 Ha = Hs = g-j^ \{c — b) • COS (p + d- siii </ | . 



2) 1' Z = : - F2 - F3 - P • cos y + r, = 0, d. li. 



Vi = 1-^3 = 2^'j I (c - è) ■ cos (f ^- f/ • sin <f I 



3) 2 Y = 0: ^3-7^=0, Y3=y2. 



Dfi-ffL (fps Stabes CD. In D seien die entgegegesetzten Kräfte Hg, Ys, F3 angebracht. 

 Nimmt man die durch C zur X-Achse gezogene Parallele als Momentenachse, so liefern die in 

 C anzubringenden Kräfte je ein Moment =0, daher (die Last dem Stab BD zugeteilt) 



M^=0: - Y3-d+ F3-a = 0, 

 woraus 



Nachdem jetzt die Achsenkomponenten der Spannungen ermittelt worden sind, könnnu wir 

 die resultierenden Spannungen in den Stäben berechnen. Vordem sei jedoch bemerkt, dass man 

 auch so vorgehen kann, dass man zuerst nach der Dreiecksmethode (S. 3) die Spannunsvertei- 

 lung im Dreieck OAD berechnet und die Spannung in dem hypothetischen Stabe OD in ihre 

 längs BD und CD gerichteten Komponenten zerlegt. 



Weil die Stäbe der Verbindung nur in ihren Endpunkten von Kräften beansprucht werden, 

 erleiden sie nur Druck- oder Zugspannung »S'. Um dieselbe zu berechnen, setzen wir für jeden 

 Stab die parallel zu den Achsen wirkenden Komponenten H, Y und V eines Endpunktes zu 

 einer Resultante H,-, Y,., V,- zusammen. Est ist dann 



Für den Stab AD ergibt sich mit den oben angegebenen Werten 



S^ = Pv(e-h)' + d^ ^g . COS ^ + d • sin (f), (Druck, wenn c • cos </> + cü • sin y > ist) . 

 Für die Stäbe BD und CD erhält man die unter einander gleichen Werte 



Sa = S3 = ^^"'2bd^^ ~ ^^'^ -b)- cos (f + d- sin tf] , (Zug, wenn (c - &) • cos </> -h rf • sin y > 0). 



Wir untersuchen jetzt die Veränderhchkeit der Spannungskomponenten X, , Yi, Zi, Xj, Y2, 

 Z2, X3, Y3, Z3 sowie der resultierenden Spannungen Si, S^, 63 mit dem Winkel if . Es ist 



^ = ^T^ (- c • sin <f + d ■ cos (p) = 0, woraus tg <^ = -^ . 



dq> od ^ ' T/ ' o j f 



^=|'(-c-siny + d-cos^0 = O, » tgy = -^. 



N:o 8. 



