l'nlcrsiirlnincjen sur Theorie der Jirlenrlil. dis Maudrs nu/ Cniv.d pholomrtr. Messinuien. 27 



Betraclitct in;in die übrigbleibenden lA'iilcr m iloi Kolininicii Jlyvnliiese I, so ergibt sich, dass 

 die Darstellung der Beobachtungen in allen Funkten der Scheibe mit Ausnahme eines Streifens, 

 der dicht an den negativen Kand der Mondsicliel anschliesst, befriedigend ist. Es sind dies alles 

 Punkte, in denen der Einfallswinkel grösser ist als 76°, und den hierbei aufti'etendeu Lichtver- 

 lusten dui'cli Schattenwurf trägt die Formel (9) somit nicht Rechnung. Die Abweichungen am 

 negativen Rande nehmen mit wachsendem Phasenwinkel zu nnd erreichen 1 m bei l'hasenwin- 

 keln die 120° übersteigen, sie verschwinden ganz bei Phasenwinkeln, die kleinei' sind als 30°. Die- 

 ses ist auch zu erwarten, weil in der Nähe der Opposition die Schatten dui'ch die Erhöhungen 

 selbst verdeckt sind, während sie bei wachsendem Phasenwinkel immer mehr füi' das Auge her- 

 vortreten. 



Der grösste Teil dieser Abweichungen kann zum Verschwinden gebiiulil weiden, wenn man 

 dem Koeffizienten / in der Seeligerschen Formel mit dem Phasenwinkel veränderliche Werte 

 zuteilt. Ich erhielt dieselben durch Auflösung der Gleichungen (8) für Beobaehtungsgruppen 

 mit naheliegenden Werten von «. Die erhaltenen Korrektionen A/ wm'den dann graphisch aus- 

 geglichen. Als Resultat ergab sich dann folgende Tabelle. 



Tafel I. 



Werte des Koeffizienten L 



Die Werte von A in der Nähe der Opposition sind hier recht willkürlich; der Tatsache, dass die 

 Helligkeit der Kontinente bei Vollmond und bis zu 20° Phasenwinkel überall auf der Scheibe 

 dieselbe ist, kann durch die verschiedensten Werte von X rechnerisch genügt werden. Die Kor- 

 rektionen A A wiu'den erst bei Phasenwinkeln ß>20° einigermassen sicher erhalten. Die Fort- 

 setzung der Kui've vom Werte A = o.l bis X = o.O für « = ist deshalb willkürlich. 



Mit den obigen Werten von k sind alle relativen Helligkeiten von neuem berechnet und die 

 übrigbleibenden Fehler unter Hypothese II angeführt. Betrachtet man dieselben, so findet 

 man. dass die grossen Abweichungen am negativen Rande der Scheibe verschwunden sind, und 

 somit dem Schatteuwurf bei grossen Phasenwinkeln in dei' Hauptsache Rechnung getragen ist. 

 Die Darstellung der Beobachtungen auf dem Intensitätsäquator ist vielleicht weniger befriedi- 



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