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J. WiLSiNG^ führte spektralphotometrische Beobachtungen an Gipsplatten aus, welche mit 

 halbkugelförmigen Vertiefungen bedeckt waren und an Platten mit Vertiefungen quadratischen 

 Durchschnitts, und fand, dass bei schräger Beleuchtung solcher Platten der durch Schattenwurf 

 entstehende Lichtausfall bedeutend ist. Diese Beobachtungen sollen dazu dienen, die schnelle Ver- 

 änderlichkeit der hellen Strahlen des Mondes zu erklären. Endlich hat auch Herr Barabascuew 

 anfangs Spaltenöffnungen und später die halbkugelförmigen Wilsingschen Poren zur Erklärung der 

 von ihm beobachteten Plächenhelligkeiten auf der Mondoberfläche herangezogen. Er entscheidet 

 sich für die Wilsingsche Hypothese, welche er von den Strahlen auch auf die Oberfläche der maria 

 ausdehnt. Auch unsere Beobachtungen der Kontinente weisen die schnelle Abnahme der Hellig- 

 keit in der Nähe der Opposition auf wie die Beobachtungen der maria, und der Charakter der 

 Lichtabnahme ist für beide Gebilde derselbe, während für die hellen Strahlen ein anderes Gesetz 

 zu gelten scheint. 



Es entsteht nun die Frage, ob bei der Unsicherheit über das Reflexionsgesetz die aufge- 

 worfenen Hypothesen über die Beschaffenheit der Mondoberfläche in jenen Teilen, die im Fern- 

 rohr keine Konturen aufweisen, überhaupt geprüft werden können. Eine nähere Untersuchung 

 zeigt nun, dass bei dem besonderen Charakter der Oberfläche, bei der der Schattenwurf eine so 

 überwältigende Rolle spielt, dieses in gewissen Grenzen wohl möglich ist, und dass somit dieser 

 Weg neben den anderen Mitteln der Astrophysik die physikalische Natur der Mond Oberfläche 

 zu erforschen eine gewisse Bedeutung gewinnt. 



Übersicht über die Resultate des ersten Teils. 



Die Tatsachen, welche bei der Analyse der Beobachtungen über die veränderliche Intensität 

 der Mondkontinente, maria, und anderer Gebilde festgestellt worden sind, und die im zweiten 

 Teile theoretisch behandelt werden, sollen hier noch einmal kurz zusammengefasst werden. 



1) Die Helligkeit auf der Vollmondscheibe ist für die typische Oberfläche dieselbe im Zent- 

 rum und den übrigen Punkten bis zum Rande. 



2) Die Helhgkeit des positiven Mondrandes auf einem Streifen von 0.03 R Breite, die in 

 weitem Umfange (^/^ des Halbkreises) bei gegebenem Phasenwinkel dieselbe ist, fällt mit wach- 

 sendem Phasenwinkel stark ab. 



3) Die scharfe Abnahme der mittleren Flächenhelligkeit der Mondscheibe zwischen « = 0* 

 und a — 20°, wie sie sich aus der Phasenkurve ergibt, ist nicht der typischen Mondoberfläche 

 und den maria, sondern, besonderen Gebilden (helle Strahlen und das Innere kleiner Krater) 

 zuzuschreiben, welche in diesem Bereiche des Phasenwinkels sehr stark (cirka 30 "/o) an Hellig- 

 keit einbüssen. 



4) Eine Trennung der füi' die Mondoberfläche charakteristischen Funktion F{i,f,a) in ein 

 Produkt / (i, t) (/' («) ist annähernd dm'chführbar, wenn man für / (t, «•) die Seehgersche Form 

 annimmt mit A = 0.333; die relativen Helligkeiten auf der Mondscheibe werden durch die Funk- 

 tion / (i, «) in weitem Umfange dargestellt; die Funktion ip («) wird hier in erster Näherung als 

 Charakteristik der besonderen Oberflächenbeschaffeuheit der Mondgebilde eingeführt. 



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Tom. L. 



