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für t < )' 1 fe 



Die Flächciihclligkcit der Einheitsflärlio wird daher 

 für r = «■ < j' 



und für t = * > y 



J = G fe sin y (cos- 1 + I sin- 1 cotg- yj sec « i- G cos ^ (1 - fe) 



J^r;fesiny(5cos^* + ;sm-^.cotg=y+^'"^^^*=^^)sec. + G[l-fe(.J + *^^ 



cos t. 



(17j 



(17)' 



Die letzte Formel (17)' hat aiu' solange Gültigkeit, als die Projektionen der Kogelspitzcn nicht auf 

 die benachbarten Kegeloberflächen fallen. 



Geht man von verschiedenen Annahmen über den Öffnungswinkel y der Kegel aus (etwa 

 Y = 67.5° und 45°) und berechnet aus den Gleichungen (12), bei welcher Dichte dei' Kegel die 

 VoUniondscheibe gleichmässig hell erscheint, so erweist es sich, w'as leicht vorausziisehen war, 

 dass es eine solche Dichte überhaupt nicht gibt. Wir begnügen uns deshalb mit der Berechnung 

 der Intensitätsverteilung bei Vollmond füi' y = 67.5° und innerhalb der Einfallswinkel i = 

 bis i = 67.5°, da hier keinerlei Überdeckungen der Kegel vorkommen können. Dabei nehmen 

 wir die grösste mögliche Dichte der Kegel, also Berührung ihrer Grundflächen, an. Die Berech- 

 nung geschah nach der Formel 



fc sin y (cos £ + g sin s cotg* y tg f) + cos s (1 — /t) 

 J« k sin y + 1 —k 



Bei Berührung der KegelgruncLElächen ist annähernd 



fc=^ = 0.78. 

 Wir erhalten folgende Helligkeiten auf dem Vollmondäquator 



Tatel VI. 



(18) 



Die letzte Zeile enthält die Helligkeiten, wie sie sich ohne Erhöhungen nach Lambert ergeben. 

 Die Lichtabnahme ist durch die konischen Erhebungen verlangsamt. 



Wir berechnen noch einen Fall geringerer Dichte der Kegel, mit einem Abstände der Basis- 

 zentren von SB.. Dieses ergibt für fc den Näherungswert /c = 0.44. Die Kegel nehmen wir spit- 

 zer an, Y = 45°. Zwischen « = 45° und t = 63.5° ist dann mit der scheinbaren Bedeckung der 

 ebenen Fläche zwisciicu den fvegeln zu rechnen (17)', und die relativen Helligkeiten sind (la,iin 

 N:o 9. 



