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E. SCHOENBERG. 



Tafel XIII. 



/(i,*) sec ir 



Einfallender und reflektierter Strahl zu verschiedenen Seiten 



der Normalen. 



0° 



5 10 



15 



20 



25 



30 



35 



40 



45 



50 



55 60 



65 



70 



75 



80 



85 



90 



0° 



5 

 10 

 15 

 20 

 25 

 30 

 35 

 40 

 45 

 50 

 55 

 60 

 65 

 70 

 75 

 80 

 85 

 90 



1.047 

 1.103 

 1.149 

 1.173 

 1.17i 

 1.107 

 1.083 

 1.008 

 0.928 

 0.857 

 0.794 

 0.720 

 638 

 0.546 

 0.447 

 0.341 

 0.230 

 0.116 

 0.000 



1.099,1 131 

 1.035 1.064 

 1.077j0.995 

 1.101|1.018 

 1.1001.018 

 1.071|0.991 

 1.0140.937 

 0.9390.861 

 0.8570.777 

 0.7790.695 

 0.70810.615 

 0.6280.529 

 0.5390.435 

 O.442I0.334 



338Î0.225 



I 



0.230J0.114 

 0.116 0.000 

 0.000 



1.133 

 1067 

 0.999 

 0.925 

 0.926 



1.101 1 



1.037,0 



0.971;0 



I 

 0.90110 



0. 824*0 







0.901 802 



0.8490.752 



0.774'o.d79 



0.6890.593 



0.6000.501 



0.517 0.412 



0.4250.3150 



0.3260.215|0 



0.221:0.108 



0.112 0.000 



0.000 



.004 0.938 

 .9470.882 

 .9120.824 

 .846J0.761 

 .773 0.693 

 .695|0 618 

 .647|0.535 

 .577'o.469 

 .491 0.386 

 .3970.292 

 .305Î0 198 

 .207 0.100 



0.826,0 711 0.606 0.510 0.413^0.319 0.231 



0.772 0.659 0.553 0.457,0 361 0.270 0.187 



0.716,0.604;0.449 402 0.3080.221 0.143 0.078 



0.657,0.546,0.439 0.344!o.252'o.l69 0.097|0.040 



0.592 0.482 0.355 0.282 0.192'o.ll5 0.049 0.000 

 I ! I 



" '"0.310 0.216 0.1310 058 0.000 



0.153 0.088 0.040 0.010 

 000 



0.000 



0.116 0.059 0.020 



0.5210.415 

 0.4440.341 

 0.34710.261 



0.280 

 0.187 



0.177 

 0.089 



.105 

 .000 



0.000 



0.095 0.000 

 0.000 



0.238 



0.162 

 0.082 

 0.000 



0.147 



0.074 

 0.000 



0.067 

 0.000 



0.000 



0.030 

 0.000 



0.000 



0.( 



Verfolgen wir die Zahlen der ersten Tabelle längs der Diagonale, die gleichem Einfalls- und 

 Reflexionswinkel, also der Lichtverteilung längs dem Intensitätsäquator in Opposition entsprechen, 

 so sehen wir, dass sie nahezu konstante Helligkeit für alle Punkte ergehen. Nur in allernächster 

 Nähe des Zentrums ist ein kleiner Anstieg zu bemerken. Dagegen zeigen die horizontalen Zeilen, 

 welche den Helligkeitsverlauf bei konstanten « angeben, vom Werte « = i an starke Abnahme 

 der Helhgkeit. 



Um zu prüfen, wie weit die poröse Beschaffenheit der Oberfläche die beobachtete Licht- 

 verteilung auf der Mondscheibe erklären kann, müssen wir zunächst eine Hypothese über die 

 Reflexionsformel für den übrigen nicht porösen Teil der Oberfläche machen, denn sogar bei Be- 

 rührung der kreisförmigen Poren bleiben 22 "/0 ebener oder anders geformter Oberfläche nach. 

 Lava ist oft derart dicht mit Löchern besät, dass sogar die Wände zwischen den Poren viel- 

 fach zerstört sind und die Form der übrigen Oberfläche ist dann schwer bestimmbar, jedenfalls 

 aber nicht eben, weil auch bei diesen kleinen Löchern, wie bei den grossen Kratern bei Ent- 

 weichen der Gase ein Aufreissens und Aufwölben des umgebenden Bodens stattfindet. Man 

 wird deshalb schwer erwarten können, dass für den nicht porösen Teil der Oberfläche die 

 Lambertsche Reflexionsformel unverändert gültig sein wird. Wir bezeichnen die bestimmende 



Tom. L. 



