Vnlrrfnirhiiviirii. zur 'rhcnric der Bcltnichl. r/cs Moiulcs auf (Iriiiul jthi)Ui)nrh\ Mcssnntjcn. 63 



Eine bessere Üloeremstiiniimiii>' .iii/.usli'elien scliciiit bei der Uiisicherh(;it der beobachteten 

 Kurve ül)erl'lüssi^'. Die Fmiklioii /(,'.0 kemr/eicluiet die i;ic,htineiifren, die ans dem porösen 

 Teile der Oberfläche zu uns ii'ekuifivii, die Funktion </ (t, t) jene des übrij;'eu Teiles. Diese Tren- 

 nung kann freilich nicht als ganz strenp; anjreschen werden, wcfjen der bei der Theorie gjemachten 

 Vernachlässiiiuiiii-en.' Das aus den lAieliern zurückgestrahlte Lichl wird weuvn der Heüexioncn 

 zweiter OrdnuHii- innerhalb der halbkugelförmigen Höhlung geringere Schwankungen aufweisen, 

 als es sich in den Zahlen unserer Tabellen 12 und 13 ausdrückt, wenn auch der Unterschied hei 

 dem geringeren Reflexions vermögen (Alb(^do) der Lava nicht bedeutend sein wii'd. 



Der prozentuale Anteil der porösen Fläche kann unter diesen Umständen nicht sicher be- 

 stimmt werden. Für den Wert A: = 1.0 erhalten wir nach (45) 



fc=^'":^ = l n^ = ^ = 0.64^- 



i Cr (t, TT (x, 



(/ ist die Konstante des Lambertschen Reflexionsgesetzes, (ider die bei senki'cchter Bestrahlung 

 \(in der Flächeneinheit senkrecht reflektierte Lichtmenge, 0.9 G, die unter densell)en Bedingun- 

 gen nach der SeeUgerschen Formel bei >i. = 0.1 reflektierte Lichtmenge. Die Bctrachtimgen der 

 vorigen Kapitel haben aber gejehi't, flass die Seeligersche Formel bei kleinen /, mit der gleichmäs- 

 sigen Helligkeit in Opposition und geringen Veränderlichkeit in der Nähe derselben sich als Resul- 

 tat der Wirkung halbkugelförmiger oder kalottenförmiger Unebenheiten der Oberfläche ange- 

 sehen werden kann, wobei jedes ebene Flächenelement nach Lambert reflektiert. Wii' können 

 diese Hypothese hier weiter verfolgen und einen Grenzwert für das Verhältnis G : Gj aus folgender 

 Überlegung ableiten. Denken wir uns m\ Zentrum der Vollmondscheibe ein Flächenelement 

 srr'^. die von ihm reflektierte Lichtmenge ist nach Lambert G-irr^. Haben wir dagegen über :rr 



eine halbkugelförmige Wölbung, so ist die reflektierte Lichtmeuge ^G.Tr^. Es wäre daher 



9GiiTr2 = g"Gjr/ä 

 G,:G= 0.74. 

 Man darf diesen Wert als uiitei'e (Irenze des wahren Wertes ansehen, weil bei schwächeren 

 Wölbungen (kalottenförmigen Erhöhungen), wie leicht ersichtlich, sich grössere Werte ergeben, 

 die aber immer kleiner bleiben, als die Einheit. Bei diesem Werte ergibt sich 



nä = 0.864 

 Dei' Anteil poröser Fläche wäre dann 



_,I_^V^ = 0.78. 

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Dieser freilich sehr unsichere Werl entspricht zufälliger Weise genau einer direkten Berührung 



der Poren, der zwischen den Poren übrig bleibende Teil müsste dann gewölbt sein und füi' den 



Bereich der Phasenwinkel von bis 90° am Rande der Scheibe nahezu unveränderliche Helligkeit 



liJiben. Da derselbe aber nicht mehr halbkugelförmig oder kalottenförmig sein kann, so können 



wir dieses Resultat nicht weiter prüfen. Die Lavastücke, die mir zugänglich waren, weisen bei 



dicht anliegenden Poren zwischen denselben nichts Weniger als ebenen Boden auf; vielmehr ist er 



' Ein geringer Teil der Poren wird zur Normalen geneigte Axen haben. Dafier wird es Poren geben, 

 die über « = 90° hinaus zur Beleuchtung beitragen werden, und unteralb dieser («renze wird die funktion 

 f(i, i) durcli ihre Mitwirkung einwenig ausgeglichen werden. 



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