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E. S c H o E N B E R G. 



Betrachten wir die Zahlen auf der Diagonale der Tafel, welche gleichen Winkeln i und f 

 entsprechen, so sehen wir, dass die Helligkeiten der Öffnungen, vom Zentrum der Vollmond- 

 scheibe aus, wo sie sind, proportional zum sinus des Einfallswinkels anwachsen. Da die Hellig- 

 keit des ebenen Bodens zwischen den Öffnungen mit dem cosinus desselben Winkels abnimmt, 

 so ist ohne weiteres klar, dass bei gleicher Dichte der Öffnungen gleichmässige Helligkeit der 

 Vollmondscheibe unmöglich ist. Nimmt man dagegen zwischen den Öffnungen gewölbten Boden 

 an, der für sich allein nahezu gleichmässige Helligkeit ergeben würde, so wäre die Gesamtwirkung 

 ein Anwachsen der HeUigkeit nach dem Rande zu. Das Zentrum der Mondscheibe mässte 

 demnach bedeutend dunkler erscheinen als die Ränder. Die Helligkeit des Randes würde ein 

 scharfes Aufleuchten nait nachfolgendem langsamem Abfall der Helligkeit aufweisen. Für die 

 typische Mondoberfläche kommt deshalb diese Hypothese nicht in Betracht, wenn auch einzelne 

 Mondgebilde ähnliche Helligkeitsschwankungen aufweisen können. Wh- brauchen diese Hypo- 

 these hier nicht weiter zu verfolgen, weil unser Beobachtungsnaaterial keine Handhabe dazu 

 bietet. 



7. Die Beleuchtung einer von runden Öfifnungen durchbrochenen Decke. 



Die eigentümliche Form der Phasenkurve, welche einzelne Gebilde des Mondes, wie die hellen 

 Strahlen des Kopernikus, das Innere kleiner Krater, aufweisen mit dem äusserst schnellen Abfall 

 der Helligkeit in der Nähe der Opposition (siehe Fig. 2), legt die Erklärung nahe, dass hier nur 

 in nächster Nähe Teile der Oberfläche sichtbar \^erden, welche bei grösseren Phasenwinkeln 

 unverändert dunkel erscheinen. Das führt zu der Hypothese einer durchlöcherten Decke, 

 wie sie bei glasm-artiger Lava manchmal beobachtet worden ist. Hier ist die Dicke der 

 Wände der Decke verschwindend im Vergleich zu ihrer Erhebung übei' dem Boden, und es 

 ist deshalb bei der Berechnung des Beleuchtungseffekts dieselbe zu vernachlässigen, dagegen 

 die Beleuchtung des Bodens in Rechnung zu ziehen. Ähnliche Beleuchtungseffekte können 



übrigens auch auf ganz andere Weise 



ril etwa in Anhäufungen lose liegender fla- 



cher unregelmässig geformter Blättchen 

 entstehen. 



Da die Beobachtungen Markows die in 

 Fig. 2 dargestellt sind, noch einer Bestä- 

 tigung bedürfen, so soll dieser Fall hier 

 nui" km'z behandelt werden. 



Wir denken uns die Öffnungen kreis- 

 förmig, bezeichnen ihre Höhe über dem 

 Boden durch h, ihren Radius durch r. In 

 der Figur 9 sind C^ und C^ die Zentren 

 der Projektionen der Öffnung von der 

 Sonne und von der Erde aus. Solange diese beiden Projektionen einen gemeinsamen Teil 

 haben, dringt noch Licht aus ihnen zum Beobachter. Vom Momente an, wo die beiden Kreise 



Tom. L. 



