UnlersucJiunqi'n zur Theorie der Bcleuchl. des Mondes auf Grund pholonietr. Messungen. 69 



das photometrische Verhalten poröser Lava leicht erhalten werden kann. Diese vorausgesetzt 

 wird map sich des Schlussies nicht entziehen können, dass die Mondoberfläche auch in ihren 

 tiefer liegenden Teilen niemals die ausgleichende Wirkung einer Flüssigkeit oder einer dichten, 

 staub tragenden Atmosphäre erfahren haben kann. Beide hätten in kurzer Zeit die Löcher 

 des Bodens mit feinen Teilchen gefüllt und somit denselben wesentlich geebnet. 



Ein Nebenresultat dieser Untersuchung ist die besonders starke Lichtabnahme in nächster 

 Nähe der Opposition einzelner heller Ttebilde der Mondoberfläche (helle Strahlen das Innere 

 kleiner Krater), welche auch die Gesamthelligkeit des Mondes in Opposition bedeutend vergrös- 

 sert. Diese Erscheinung kann ebenfalls durch eine löchrige Struktur dieser Gebilde aber von 

 besonderer Art erklärt werden. Es wären das Löcher in einer dünnen Decke oder überhaupt 

 Löcher, aus denen das Licht nur bei kleinen Phasenwinkeln herausdringen kann, wenn der sicht- 

 bare Teil des Bodens beleuchtet ist, und bei denen die Beleuchtung der Wände nicht in Betracht 

 kommt. 



9. Über den Begriflf der Albedo uneben begrenzter Körper. 



Bonds Definition der Albedo eines Planeten, als des Verhältnisses der gesamten vom Pla- 

 neten zerstreuten zur gesamten auffallenden Lichtmenge ist vorzüglich geeignet die Strahlungs- 

 verhältnisse einer Planetenoberfläche zu bestimmen, umsomehr als man zur Bestimmung 

 dieser Konstanten nur der Oppositionshelligkeit des Planeten und der Phasenkurve bedarf, 

 nicht aber des Reflexionsgesetzes. Es ist die Albedo 



A = pq, wo p die Oppositionshelligkeit, und 



TT 



q = 2 j (p{a)s\i\adcc, wo (/(«) die Phasenkurve. 







Will man diese Beziehung aber auch zur Identifizierung irdischer und planetarischer Substanzen 

 verwenden, so wird man folgendes zu beachten haben. Die Phasenkurve ist in hohem Grade 

 von der Beschaffenheit der Oberfläche abhängig, wie das aus den Ausführungen der vorigen 

 Kapitel hervorgeht. 



Aber auch die Oppositionshelligkeit ist nicht unabhängig von ihr. Für eine poröse Ober- 

 fläche mit haibkugelförmigen angrenzenden Poren und unebenem aufgeworfenem Boden zwischen 

 ihnen kann das rechnerisch verfolgt werden. 



Von den Poren kommt -/3 der Lichtmenge welcjie bei ebenem Boden reflektiert werden 

 würde, von den Wölbungen zwischen ihnen, welche 0.22 der Gesamtfläche einnehmen ein grös- 

 serer Bruchteil (V3 entspräche halbkugelförmigen Erhöhungen). Wir können ihn zu o.H schätzen. 

 Es ist dann die in der Bestrahlungsrichtung reflektierte Lichtmenge 



0.78 X 0.667 + 0.22 X 0.80 = 0.696 



derjenigen die von ebenem Boden reflektiert werden würde. 



Da die Helligkeit einer Kugel mit solcher Oberfläche in Opposition gleichmässig hell er- 

 scheint, so ist die gesamte Lichtmenge von ihr 0.696 Gsrr^, während von einer Kugel ohne 



N:o y. 



