Vher r/«s Tjeitrermuiicn der Mischungen rnii. slarlinn l'jlckliidiilen. 13 



K = QV, 



wo ,lir [. (lie l!cibiiuii-skiiiisl;uitc isl. Wciclu- Vcrrunlrniii;i Uvlui^i niiu walircml diT Zeit t die 

 Kr;ill K licrvur in lîc/,u-' ;inf dir Anzahl 'reilcheii in (/N? Wir können dieses l'rublem identifizieren 



niil dci' Ströninni:' einer Fliissiii-keit von variabler Dichte /. Ais Ruumele- 



nienl wiUilen wir hierein reehtwinkUiivs l'arallelepipcd mit den Kanten dx-, 

 ,/-/ lind '/,:, In der Zeilentieit isl dann die Ströinuiiii' naeli iiiiirn durch die 



CÙ 





r^ — sn ^ VlAvhr I' I'" /'"' angegeben durch den Ausdruck 



lind ihiicli die iicüeuiiberliegende Fläclie 



q2=--\{ti\.)-\- ''Ah',)dAd],dz. 



Diiicli die Ulli der x-Achse pa.ralleie Lieseiiwindigkeitskuniiiniieiite ändert sieii die Zahl der 

 Teilchen innerhalb dS mit 



-~(fv.)dS. 



Die ganze durch die Kraft K bedingte Veränderung der Anzahl von Teilchen innerhalb dS 

 während der Zeit t ist also gegeben durch 



Wenn man beachtet, dass 



A' 

 y = - 1 

 c 

 bekiuiiiiit man 



./' = — Tdiv(/^|')rf.S'. 

 Die Gesamtzunahme der Teilchenanzahl in dS' wird andererseits angegeben durch 



T"'dS. 



t 

 .Man hat dann die Lrleichung 



Also 



d 



^; = div['Jgrad/-r/|]. 



Im statischen Falle, das heisst für^'^ = 0, muss die Boltzmann-Maxwellsche Verteihmgs- 



f^const-e" *^', 



wo V die Energie und k die Boltzmannsche Konstante ist, eine Lösung zu dieser Differential- 

 gleichung für / sein. Weiter ist 



/v = — gradJT/, 



und nnsei'e Differentialgleichung gibt im statischem Falle als spezielle Lösung 



N;o lU. 



