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Zu dieser Lösung können wir nocli eine J<ösuus <ler DiOcreiili.iluiciclimiiJ,' 



^ (/' = 



Jiinzul'ügen. Suli aucli diese Lösung der Bedingung der aclisialen Symmetrie genügen, Icön- 



nen wii- wieder setzen 



(// = / (r) cos y . 



Gemäss der schon frülicr geumcliten Translorm;i.tii>ii hckummen wir in diesem Falle die 



Gleichung 



/(£=/• 2df 2f\ 



oder 



\dr^ ' rdr r* J ' 



dr- il r ' 



Um die Lösung zu finden, niaclien wir den Ansatz 



/ = *•", 

 wo n vorläufig noch ganz unbestimmt ist. Die Grösse »i nmss dann dei' Glcieluuig 



n- -\- 11 — 2 = 

 genügen. Man bekunmit daraus 



Ml = —2, 



^2 = 1 . 



Die zuletzt gesuchte Lösung ist daini 



■(// = (|:^ + B"r) cos i'/. 



Wenn alles zusammengefasst w'ird, können wir sagen: Die Funkiiuu, welche die Lösung der 

 Differentialgleichung 



und zu gleicher Zeit proportional mit cos ^ ist, ist 



(17) tp = 



Ä'},if^+A"'!_r:],--^ + B"r 



r t/ r \ r 



cos . 



Unmittelbar klar ist, dass solche Glieder, die bedingen, dass 



lim tp = 00 



r — CO 



wird, zu verwerfen sind. Daraus folgt 



(Ä" = 0, 

 (1«) {B" = 0. 



Zu dem Potential im statischen Falle 



kommen also noch die von der lonenbewegung bedingten Zusätze 



(/'j = — Ç, e COS 0, 



und 



Tom. L. 



