riicr lias hrUreniii'iijni, ilcr M isrhiiiiijcit riin slurkan. l'jli^ktnil i/lr/n,. 



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Also hckiiinincii wir l'iii' >'• dm Ansdiiick 





ir 



(•os , 



(19) 



ip = A 



oA—xr, ,, (lie " i , Ji' 



2 ' +^'^,/A~r-J^,- 



(■os î^ . 



Das zwi'ilc mil eos ^ iiiiniortioïKilc (lln'il stclh diu durch die UcWfguii;,' dey Ions iuloliiX' der 

 HelaxatJouszeit der loiieiiatmospluire in ivuriicrnleiie Äiid(;riiiig des Potentials vor. Debye ersetzt 

 diesen Ausdi'ucl< in mniiitlclbai'er N'iiiu' îles Xulliiuiiktes bei sehr l<leiiien i\iiir/,eulr;i,li(iiiiii diii'cli 



i' y.'A'-(aA , /0..! ,<'.4'\ 



(20) 



rB' — A' , x^A'-aA , IwA ,<'.4'\ 



r (;os .'/ , 



Fiu' das i^'anze Potenlia.l iKjkojiuiieji wir d;uiii ileji Ausdruck 



1/' = ^' 



B'- A' y} A' — (o A , (aA_ _ x^ J'] 



xr 



cos .'/ . 



Das Glied „ " cos U hat (h-ii ( 'lia,rakter des Potentials eines Dipols, welches bekanntlich pro- 



portiiiiial ' ^,' ist. Da wii' die E.xistenz eines solchen Dipols ain Orte des hervoi-gehobenen Ions 



hier ablehnen wollen, ist zu setzen 



(21) 



' i ' 



B'=A 



\\\v wollen jetzt das zweite (Uied dei' Klaniiner ~ :^-"'" cos >V betrachten und nach der 



La,dnnü'sdichte, die davon herrührt, fragen. Dazu benutzen wir die Poissonsche Gleichung 



^a = —Jtp, 



wii (i die l!aumdi(dite der La.duiig angibl. Wenn wir i? = ^^ "^—setzen, können wir die Trans- 

 l'onnation für ./ ip (15) benutzen, und bekoninieii dann 



Wir haben also 



j tfi = 2" y) COS ^ . 



i It ^ >'.^ A' — CO A „„„ t, 

 ^ ff = ; COS C^ . 



Wenn r gegen XuU kijuvergierte, so würde die Ramndichte a der Ladung gegen ex konvQrgieÉen. 

 Dieses nnissen wir ablehnen und setzen deshalb 



(22) x^Ä' = mA. 



Hieraus erhalten wir 



A = ^^A, 



und mit Berücksichtigung der Gleichung (21) 



B' = "',A. 



Für das Potential iP finden wir dann 



— xr 



/ 



/: 



V' = ^ v-4 



(m .-1 fi) .' 



X r cos d^ . 



N;o 10. 



