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Es bleibt noch die Aufgabe übrig, die Konstante A zu bestimmen. Wir erinnern daran, dass 



— xr 



das Potential im statisclien Falle bedeutet. Wie schon hervoi'gelioben ist. werden wir das Problem 

 nur bei sehr verdünnten Lösungen behandeln. Wenn wir uns auf die nächste Umgebung des 

 Ions beschränken, wo ;fr<<l ist, können wir deshalb e^''' = l — >ir -\ — ^ . . . einfach 

 durch 1 ersetzen und bekommen 



il><, = A-j,- 



Ist die liadung <les hervoi'gehobenen Ions c,, gilt anderseits in der nächsten Umgebung des 

 Ions bei grosser Verdünnung 



'/'0=;;,. 



Also ist 



Füi' das Potential '.'■ bekommen wir dann den Ausdruck 



(23) ,iJ = ^-^- + ^^^.rcos:>. 



Gemäss einer Bemerkung, die wir schon früher gemacht lia ben, geht aus diesei- rUeichung 

 hervor, dass das Feld durch eine Superposition von zwei Feldern zustande gekonnncn ist. Das 



r. e 



eine Feld ist das statische mit dem Potential !/■(, = ' ■ ,- , das zweiti' rührt v(in dei' l!elaxa,tions- 

 zeit der lonenatmosphäre her. Das daAon herrührende Potential ist 



Dieses Potential entspricht einer Feldstärke 



rp 2_ _•' 



^ ~ dx ~ 6 D' 



2 

 tax e. 



und einer auf ilas Ion wirkenden Kraft 



(24) K,. = e,E^ g p- 



Wir widleii ein physikalisches Bild zu diesem Resultate suchen. Wenn vor dem Ion im Ab- 

 stände / eine Ladung -f e;Und hinter dem Ion eine Ladung — e, auch im Abstände l sich bewegen, 

 so ist die Wirkung, die von diesen Ladungen auf die hervorgehobene Ladung + e, ciusgeübt wird 



2 ,2 

 dui'ch den Ausdruck -^,,,', bestimmt. Wenn man die beiden Wirkungen i dcntiliziei-t, bekoninn 



man 



(26) l = V!!.- 



Diese Kraft ist also stets bremsend (entsprechend dem negativen'^^Vorzeichen) und von einer 

 Grösse, als wüi'dcn sich vor dem Ion eine gleich grosse und ähnlichejLadung, hinter dem Ion eine 

 gleich grosse aber entgegengesetzte Ladung, beide im Abstände ] " , bewegen. Je grösser 



Tom. L. 



