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die Greschwindigkeit, ilic Kdii/.cnlr.ilitin und dir lîuibimg sind, desto kleiner ist /. uiul desto grös- 

 ser die von der Relaxationszcit der lonenatinuspliäre henüliit'iidr Knifl. Das alles entspricht 

 genau dem. was man schon qualitativ erwarten dürfte. 



Dadurch ist der Einfluss der Relaxati (inszeit der lonenatmosphäre bestimmt. Es besteht 

 aber nach Deute noch eine aiidcio, die Bewegung des luiis bremsende Kraft. Qualitativ können 

 wir das verstehen, wenn wir uns das Resultats von -Stofces, gemäss dem eine Kugel, die sich in einer 

 Flüssigkeit bewegt, eine bremsende Kraft erfährt, die durch den Ausdrucke 6sr i/vb, wo v die Ge- 

 schwindigkeit, h der Radius der Kugel und i/ der Reibungskoeffizient sind, bestimmt wird, erinnern. 

 Allerdings ist das Problem hier komplizierterer Art. Das Ion nimmt 'bei der Bewegung gewisser- 

 massen ein lonenatmosphäre mit sich und es ist zu eiwarten, dass während das Ion sich in der 

 Lösung bewegt, nicht nur reine Reibungskräfte, sondern aucli Kräfte elektrischer Art auftreten 

 können. Die Bewegung des Ions mit der G-eschwindigkeit ;: findet statt unter Einwii'kung dei' 

 Feldstärke X in der .r-Richtung. Die äussere Feldstärke erzeugt so eine Volunikraft 



wo (T die Raumdichte der Ij.uluug ist. Nach der Poissonschen Gleichung ist 



Wenn wii' die Potentialverteilung kennen, kann t nach der Poissonschen Gleichung berechnet 

 werden. Bis auf Glieder höherer Ordnung können wir hier das Potential fiii' den statischen Fall 





1j 

 D r 



nehmen, welcher Ansatz, wie schon früher auseinandergesetzt wurde, eine Lösung zu dei' Differen- 

 tialgleichung 



j ih—x-i v = 



im statischem l'allé bei grosser Yri'ilünuuug ist. Dann ist 



(26) ^^ = - i. "■-"'■ 



Wir \\ollen das so entstandene Problem derart behandeln, dass wir annehmen, das Ion ruhe, 

 und die Flüssigkeit bewege sich, und zwar so, dass die Geschwindigkeit in grosser Entfernung 

 — V ist. Wir werden also zuerst die Bewegungsgleichung füi' das Lösungsmittel aufstellen und 

 d.iiin die vun der Bewegung auf die lonenoberfläche ausgeübten Druckkräfte berechnen. 



Bekanntlich lauten die Bewegungsgleichungen für- eine zähe, inkompressibile Flüssigkeit, 

 doi'cn Dichte, wie hier für sehr verdünnti' Lösungen der Fall ist, gleich 1 gesetzt werden kann 



dît),, (Jp 



