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rot 



J. E. Ren H LM. 



1 /-^(«3^,,) "(<:zA)) 



rot 



" e, e^ \ (I V (J w 1 



Cj e, \ litv du I 



e, e, V dw à v 



wobei 



Hier entsprechen sich 



Also ist 



Wir bekommen dann 





U V w 

 r .'> q . 



gj = 1, 62 = r, 63 = r sin ^ . 



w,. 



-7 xsr (sin i^ ^V/) =—7; ir~ ' 



?sin 



1 dv. 



W^ = 



w„, 



1 



r sin tf d ÇI ?• J 

 \ d \dv 



- (»•«';>). 



vd% 



Aus Symmetriegründen können wir sap-en, dass die Strömung in jeder Moridianebene die 

 gleiche ist und keine Komponente in der (jp-Richtung haben kann. Also jiaben w ii- n,, = , v - = , 



dif 



0^ 

 d (f) 



- = . Deshalb ist 



w,- = , 

 WS =0 , 



Physikalisch bedeutet dieses, dass die Wirbellinien Kreise um die y-Achse bilden. 

 Wir gehen Jetzt zur Behandlung der Bewegungsgleichung 



t] rot rot w= rot K 



in unserem neuen System über. Wir bemerken, dass 



rot,, w = . <c T^i (sin l^ w,,) , 



• - T- (r ?<',,,) , 



rot^ w = 

 rot^ w = 0. 

 Diese Resultate bekommen wir ohne weiteres aus den allgemeinen Definitionsgleichungen 



für rot. Man bildet nun zuerst 



Tom. L. 



